Iless-Instrumente continuirlicher Ströme in einer abgeänderten Construction. 27 T 



und die wegen der grösseren Nähe derselben veränderliche Wirkung 

 auf die Nadel lässt sieh leicht und einfach in Rechnung ziehen. 



Es sei Fig. 2 W2'i\"und w?'iV'= «oI i^iV'und /u.'iV= «o + 2r', wo 

 2r'=^ m}j.=m'tx', NO=r=^NO', so ist im A mOn:(ao-\-i')~-\-r' 

 — 2 (((q -(- r) r cos cc = m n~^= a'"^, woraus 



(il -\- 4r- sin''\ a -f ^^h i' sin-} ci = a^ 

 oder 



folgt, daher ist 



T 



setzt man — = 9, so ist 



«0 



"^ = t/l -f 4 9 (1 + ö) smH a. 



Entwickelt man nach Potenzen der kleinen Grösse 



4 5 (1 + 6) sbiH ci = 2y, 

 so erhält man 



^= 1 +29(1 +Ö) sm^ia — 292(1 _|_9)3smHÄ + 

 + 4 93(1 +9)3sm6i« .... 

 woraus 



«, —fto = [2ö(l+9)smHa — 293(1 +9)3smHa+ 



+ 493(1 + 9)3 sj;i6|j^_.. .]rt^ 



folgt. Ist 2r' sehr klein gegen i\^iV', so ist bekanntlich die Wirkung des 

 Magnetes auf die Nadel der dritten Potenz der Entfernung «o propor- 

 tional. Nennt man die Kraft mit der er aus der Entfernung = 1 auf 

 die Nadel wirken würde t, so ist — ^ die Wirkung desselben in der 



ff o <J 



t ° 



Lage NN' und —3 in der Lage }in'. Nun ist aber «j = «0 [1+29 



(1 + 9) sin'^ ia] mit Vernachlässigung der höheren Potenzen von f, 

 also ti = — TTT ^, wo 9 = 2 9 ( + 9) sin^ ix. Setzt man ferner 



— ^ = n H, wo H die horizontale Intensität des Erdmagnetismus 

 «0" ° 



bedeutet, und w im Falle der vollständigen Astasie der Nadel offenbar 



der Einheit gleich sein muss, da dann — - = H wird, so ist die auf 



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