das an eiiifadi hrcchendeii IMedien rcnociirle und fjebrochene Lklit. 379 



kommt und der für u zu gebrauchende reelle Werth: 



M^V/?2+ (?2 ms {co-^r) 



wird. Das RadicalK^- + C-, der sogenannte Modul des für J erschie- 

 nenen imaginären Ausdruckes, stellt die Schwingungsamplitude dar; 

 da nun bei den Intensitätsbestimmungen das Quadrat der Sclnvin- 

 gungsamplitude als Factor in das Spiel tritt, so hat man selbes, indem 

 man die Summe /i'-j-C"' bildet, sogleich vorsieh. 



Wir geben jetzt der Formel I, nachdem wir die darin vorhan- 

 denen Cosinuse entwickelt haben, die Gestalt: 



A, fg(a - «') 1 + tff{a + a' ) . tg ß 



A t(j (a + «') 1 — fff (a — a') . tfj ß 



und nehmen an, dass fy ß imaginär ausfalle. Es ist : 



tg a,^ 4- tg a" 



Nach Obigem gilt die Gleichung : 



daher ist 



sin a 



siH a^^ = — sin a; sin a = — - sin a. 



Um nicht zu weitläufig zu werden, berufe ich mich hier blos 

 darauf, dass die Grössen /^,, a" denDitTerentialgleiehungen der Licht- 

 fortpflanzung in einfach brechenden IMedien zu Folge durch Quadrat- 

 wurzeln aus reellen Grössen gegeben werden, die auch negativ sein 

 können. 



Es können somit die Quotienten — ^ , -— auclulio Form // K — 1 



annehmen, wobei h reell ist. Gerade diesen Fall setze ich hier voraus, 

 und schreibe somit, bezüglich der reflectirten Welle mit longitudi- 

 nalen Schwingungen, 



sin a ^ == h sin a . V — 1, was cos «,, = Vi -|- h^ sin a^ 



und 



h sin a ^ . 



tga = ^_ . V — l 



'^ " Vi + /i2 sin a^ 



