das :in eiiifacli brechenden Medien reflüptirto und gebrochene Licht. 381 



longitudinal schwingenden Wellen , welche das reflectirte und ge- 

 brochene Licht zu begleiten streben, ausgesprochen. Es sei mir 

 erlaubt, und wäre es auch nur der Vollständigkeit in der Behandlung 

 des vorliegenden Gegenstandes willen, hierüber das zum Verständ- 

 nisse Nöthigste beizufügen. 



Um den Modul des auf die reflectirte Welle sich beziehenden 

 Ausdruckes A^^ ^^.v— i , worin 



/ .1- cos «,, u sin a t n 



^'' = 2'"^ i — 17~ + ~"Ä V J 



ist zu bilden, will ich, um nicht eine neue Bezeichnung einführen 

 zu müssen, unter A^^ jetzt den mit Y — 1 verbundenen reellen Factor 

 in dem eigentlichen Werthe dieser Grösse verstehen, wornach, weil 

 nach der früheren Bezeichnung : 





ist, nunmehr 



|/(_L)>(4^)\^^ 



1 



an die Stelle des früheren -— cos a^^ kommt. Es sei zur Abkürzung 



I//'l\" ( sin a \ 



so ist es augenscheinlich, dassdieExponentielle e'^Mn obengenannten 

 Modul als Factor eintritt, wesswegen derselbe bei grösseren Werthen 

 der an sich negativen Abscisse .r um so kleiner erscheint, je grösser 

 ^ ausfällt. Für das zweite Medium, bezüglich dessen .v nur positive 

 Werthe hat, gilt Ahnliches, nur ist das Zeichen des Radicals '^ umzu- 

 ändern , indem Lösungen, welche nicht sehr kleine Elongationen 

 geben, von vorneherein ausziisciiliessen sind. 



Ich gehe nun wieder zur Grundlage der Cauchy'schen For- 

 meln zurück. Unter den Bedingungen, durch welche sich die For- 

 meln für die Lichtfortpflanzung in den beiden an einander grenzenden 

 Medien mit einander verknüpfen lassen, dürfte wohl die Überein- 

 stimmung der Summe der in der reflectirten und gebrochenen Licht- 



