Über Reibung tropfbarer Flüssigkeiten. 617 



für die man die Lage des Schwerpunktes kennt, nach und nach in 

 verschiedenen Entfernungen von der Umdrehungsaxe anbringt, und 

 die gesuchten Grössen aus den beobachteten Schvvingungsdauern 

 berechnet. 



Statt der Kugel befestigte ich also an den Spiegel eine eiserne 

 Stange, oder vielmehr ein Schraubengewinde von Eisen (Fig. 2 g), 

 an diesem liefen vier cylindrische Gewichte von Messing (//), mög- 

 lichst gleich gearbeitet, je zwei dieser Gewichte an einer Seite von 

 der Umdrehungsaxe, und fest an einander geschraubt: der Spalt 

 zwischen diesen Gewichten gab die Lage des Schwerpunktes der 

 Belastung an; die Entfernung des Spaltes von der Umdrehungsaxe 

 konnte leicht mittelst eines Zirkels gemessen werden. 



Diesen Apparat versetzte ich nach der vorhin erwähnten Metho- 

 de in Schwingungen, die Differentialgleichung dieser Bewegung ist: 



M = — [aG + — ) w 



dt* \ ' Li 



wenn w den Ablenkungswinkel (von der Buhelage), t die Zeit, a das 

 Drehungsmoment der bifilaren Aufhängung, G das Gewicht der auf- 

 gehängten festen Theile, b das Torsionsmoment des Drathes für die 

 Längeneinheit, L dieLänge jedes der beiden Aufhängungsdräthc, oder 

 vielmehr die Länge des Stückes des Aufhängungsdrathes zwischen 

 dem Cylinder am Spiegelrahmen und dem keilförmigen Aufsatze, 

 M das Trägheitsmoment der schwingenden festen Theile bedeutet. 

 Das vollständige Integral dieser Gleichung ist: 



iA g + -t iA~ 



= A sin t y — ^— + B cos t ]j 



aG + U 



wo A und B die beiden willkürlichen Constanten sind. 



Fangen wir die Zeit zu zählen an von dem Augenblicke, wo der 

 Apparat die Buhelage passirt, wo dann t und w zugleich verschwin- 

 den müssen, so wird die Constante B=o und es ist, 



= A sin t 



alr + -=- 



.1/ 



Stellt uns T die ganze Schwingungsdauer vor , so ergibt sich daraus 



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