()22 Helm hol tz und v. Piotrowski. 



Diese Zahlen werde ich den künftigen Rechnungen zu Grunde 

 legen. 



Nachdem ich so das Torsionsmoment der Dräthe, und das Dre- 

 hungsmoment der bifilaren Aufhängung bestimmt hatte, suchte ich 

 den VVerth des Trägheitsmomentes meiner Kugel zu finden. Zu diesem 

 Zwecke vertauschte ich nun die Stange gegen meine Kugel, und 

 bestimmte die Schwingungsdauer, so wie das logarithmische Decre- 

 ment, welches wir in der Folge werden kennen müssen, der leer 

 schwingenden Kugel. 



Hier gilt noch immer die Formel 1) 



r = 2* M 



„ C + H 



woraus sich ergibt 



M 



4*3 



G hatte jetzt den Werth 35ÜG207 Milligr. ; L hatte seinen vorigen 

 Werth, 



Die Versuche ergaben: 



„ . . Loe-arithinisches 



Schwingungsdauer Decrement«) 



24-5458 0- 0067540 



24-5338 <>• 0065318 



24-5550 0- 0065974 



24-4010 0- 0059844 



Mittel: 24-5089 0-0064669 



Darnach ergibt sich: 



M = 21248-9. 



Ich will jetzt die Versuche folgen lassen, die ich mit einer Reihe 

 verschiedenartiger Flüssigkeiten angestellt habe. In dem theoreti- 

 schen Theile ist entwickelt, wie man aus der Abnahme der Schwin- 

 gungen und aus der Änderung der Schwingungsdauer die Kraft P 

 berechnen könne, welche von der reibenden Flüssigkeit auf die Wand 

 des Gelasses ausgeübt wird. Die Kraft P ist dort gesetzt 



*) Für die ganze Schwingungsdauer in natürlichen Logarithmen ausgedrückt. 



