Über Reibung tropfbarer Flüssigkeiten. 623 



P = — Ke~ V cos [all + r t + 2e + <?,] 



und die Winkelgeschwindigkeit der schwingenden Kugel 



W = #<?-<* cos \oR + ;/ + e -f £ + 7], 



so dass der Bruch -^-, welchen wir im folgenden mit St bezeichnen 

 wollen, das Verhältniss des Maximum der Reibungskraft zum Maximum 

 der Drehungsgeschwindigkeit angibt, und der Winkel s-\-8 t — o — vj, 

 den wir mit 3 bezeichnen wollen, den Phasenunterscliied misst zwi- 

 schen der Geschwindigkeit und der Kraft. 



Diese beiden Grössen können aus den Beobachtungen unmittel- 

 bar abgeleitet werden ohne Beziehung auf irgend eine Theorie der 

 Wasserreibung, und sie finden sich im Folgenden bei den einzelnen 

 Versuchsreihen berechnet. Die Kraft $ wird im Allgemeinen um so 

 grösser, je grösser die innere Reibung ist, wird aber durch stattfin- 

 dende Gleitung an der Oberfläche vermindert. Der Winkel 3- beträgt 

 bei den am schwächsten reibenden und nicht gleitenden Flüssigkei- 

 ten 45°, und wächst bis 90° bei den stark reibenden. Er wird eben- 

 falls kleiner, wenn Gleitung stattfindet. Werthe unter 45° können 

 nur im Falle der Gleitung vorkommen, während keine erhebliche 

 Gleitung da sein kann, wenn dieser Winkel nahe an 90° beträgt 1 ). 



Es ist ausserdem die Grösse 5t cos S angegeben, weil diese 

 der am genauesten zu messende Theil der Kraft $( ist. 



Versuche stellte ich an vorerst mit gewöhnlichem Brunnen- 

 wasser, welches jedoch nur ganz geringe Spuren fester Substanzen 

 gelöst enthielt. Die Resultate dieser Versuche waren: 



M Ich verfertigte mir Kügelchen aus Kork und Siegellack von nahezu dem speeifischen 

 Gewichte des Wassers, und liess sie suspendiit in einem schwingenden mit Wasser 



