Über Reibung: tropfbarer Flüssigkeiten. ß4o 



Damit ist denn vollständig erwiesen, dass das in den Gleichungen 

 2 a und 4 rf hingestellte particuläre Integral der hydrodynamischen 

 Gleichungen 1 und l a bei passender Bestimmung der constanten 

 Grössen allen Bedingungen unserer Aufgabe genügt. 



§• 4. 

 Berechnung der Versuche. 



Bei den Versuchen ist uns ausser dem Drehungsmomente f~ 

 das logarithmische Decrement des Schwingungsbogens A und die 

 Schwingungsdauer T gegeben. Wenn ß und ß, zwei auf einander 

 folgende Maxima der Ablenkung nach derselben Seite hin sind, 

 so ist 



Q x = i2 e ■ ? T 



und wenn man auf beiden Seiten die natürlichen Logarithmen 

 nimmt 



J = log . nat . ß — log . nat . i2, = ßT 



also 



ß-±. . . .!• 



' T ) 



Da in dem Ausdrucke für ß unter dem Cosinuszeichen t mit 7 

 multiplicirt ist, so ist 



r- T ..... }». 



Dadurch ist weiter gegeben mittelst der Gleichungen 4,, 



m = |//9 3 -J- y- 



ß 



tang 2 e = — — 



r 



Es ist 2e ein Winkel zwischen 90° und 180°, weil seine Tan- 

 gente negativ ist. 



Aus diesen müssen nun mittelst der Gleichungen 8 die Reibungs- 

 constanten k und Ä berechnet werden. Da die hierin vorkommende 

 Grösse M, selbst nur aus Schwingungsversuchen mit Luftreibung 

 genommen ist, können wir zw ihrer Elimination noch zwei ähnliche 



