(550 Heimholt« und v. Piotrowski. 



TT- sin 

 tang o = - 



1 — T7- cos e 



y m 



tang (e -f 5, — o) = \— — > 10 « 



3 sin <5 sin £ 

 cos (ß — 5) sin 2 (e + <5) ' 



sin e . sin 3 (£ + ^i — «0 



sin e . sin3 f^ -t 

 *.. = J 



V m sin (e — <J) sin (£ + d) 



Diese Formeln sind berechnet aus den Gleichungen 4 d , 6 und 

 10 mit Berücksichtigung der in 6 Ä und 6^ eingeführten Bezeichnun- 

 gen. Doch sind in A d und 6 die mit e~ xR multiplicirten Glieder weg- 

 gelassen, da diese bei den beweglicheren Flüssigkeiten an der Peri- 

 pherie der Kugel verschwindend klein werden. Hat man endlich 

 einen Werth von k gefunden, der beim Durchrechnen der Gleichun- 

 gen 10 a kein davon verschiedenes k u mehr liefert, so erhält man 

 X, den Gleitungscoefficienten, aus 6 e 



l = — : *' S '""' . . . 'MO. 



J sin (e -f- <^i — 3 — 5j) sin (e + d t — <J) 



Der Winkel -n wird aus dem in 9^ bei der Berechnung von J 

 gefundenen Winkel (3 s -f- d' — vj — o) hergeleitet. 



Bei den beweglicheren Flüssigkeiten kommt man mit zwei- bis 

 dreimaliger Durchrechnung der Gleichungen 10 a zum Ziele. Je grös- 

 ser aber der Reibungscoefficient k ist, desto weitläufiger wird die 

 Rechnung. Für sehr steife Flüssigkeiten würde man auch nicht mehr 



die mit e~ r ? multiplicirten Glieder im Werthe von tp und — ver- 

 nachlässigen dürfen. Dann würde es vortheilhafter sein, die nach 

 Potenzen von p entwickelten Ausdrücke beider Grössen zu benutzen. 



fr s- 



Vergleichung mit älteren Versuchen. 



Es ist von vielen Seiten die Ansicht aufgestellt worden, dass 

 die äusserste Schicht der Flüssigkeit , welche zunächst die Gefäss- 

 wand berührt, dieser fest und unbeweglich anhafte, d. h. dass unser 

 Gleitungscoefficient X gleich Null zu setzen sei. Dass die Flüssigkeiten 

 mit ziemlicher Kraft an benetzten festen Körpern haften, und von 

 ihnen angezogen werden, lehren die Capillarerseheinungen, und die 



