Über Reibung tropfbarer Flüssigkeiten. 651 



Schwierigkeit , mit der sich die dünne benetzende Schicht von dem 

 Körper trennt, dem sie anhaftet. Aber bei den Bewegungen innerhalb 

 eines Gefässes ist der Fall doch in so fern ein anderer, als die Wand 

 fortdauernd gleichmässig mit Flüssigkeit benetzt bleibt, und durch 

 die Bewegung die Flüssigkeit vom festen Körper nicht überhaupt 

 getrennt wird, sondern stets neue Flüssigkeitstheile an die Stelle 

 derer treten, welche sich von einem Flächenelemente der Wand 

 trennen. Die Anziehungskraft der Wand auf die berührenden Flüs- 

 sigkeitsschichten kann diese nicht verhindern längs der Wand hin- 

 zufliesssen, eben so wenig, als die Anziehungskraft der Erde das 

 Wasser hindert ihrer Oberfläche parallel zu fliessen. Um das Haf- 

 ten der Wandschicht zu erklären, müsste man entweder annehmen, 

 dass Flüssigkeitsatome sich oberflächlich zwischen die des festen 

 Körpers einfügen, wie dies etwa bei Wänden aus aufquellenden 

 thierischen Membranen der Fall sein könnte, oder dass die Reibung 

 zwischen dem Wasser und den Wandtheilen unendlich gross sei, 

 verglichen mit der im Innern der Flüssigkeit. 



Schon ältere Versuche scheinen dafür zu sprechen, dass sowohl 

 Fälle vorkommen, in denen A gleich Null ist, als solche, wo es von 

 Null verschieden ist. Unter den von Piotrowski ausgeführten Ver- 

 suchen spricht direct dafür der mit der innen versilberten Glasflasche, 

 welcher zeigte, dass nach der Versilberung der Einfluss der Reibung 

 auf die Schwingungen geringer war als vorher, wonach X für die 

 Berührung von Wasser mit Silber einen grösseren Werth haben muss, 

 als für die Berührung von Wasser mit Glas. 



Dafür dass X bei der Berührung von Wasser mit glatten und 

 gereinigten Glasflächen gleich Null sei, sprechen namentlich die 

 Versuche von Poiseuille an gläsernen Capillarröhren. Wenn die 

 Röhren lang genug sind, dass in dem grössten Theile derselben das 

 Wasser sich nur der Axe der Röhre parallel fortbewegt, welche selbst 

 der #-Axe parallel sein mag, können wir v = io = setzen. Dann 



folgt aus derGleichung 1„, dass -— - =o, d. h. dass u nach os con- 

 stant, und nur von y und z abhängig sei. 



Wir nehmen ferner an, dass die Geschwindigkeit des Stromes 

 der Zeit nach constant sei, also auch — = 0. 



Ferner wenn auf die Flüssigkeit im Innern der Röhre keine 

 äusseren Kräfte wirken , also P = , folgt aus den zwei letzten der 



