Bestimmung der optischen Constanten krystaliisirter Körper. 789 



2. Schwingungen senkrecht zur Kante = a.. 



D„ = 38° 4' cxf, = 1-49876 



D^ = 38 45 a„ = 1 -30638 0-'>0762 Mitt. Fehl. 3. lieoh. 



Z>^=39 22 «^=i -01319 ^-0068' 0-000i9 



II. Prisma. A = 70°50'. t = 13° R. 



1. Schwingungen senkrecht zur Kante = 7. 



Dj, = 30°19' Yß = 1 -33295 Mitt. Fehl. 2. Beob. 



Dj, = 30 32 Yd = 1-33500 "'""^OS 0-00025 



Dj; = 30 49 r^ = 1 -33725 ^'^0225 



2. Schwingungen parallel der Kante = ß. 



D„ = 49°44' /3„ = 1-49881 



D, = 50 41 ßi=l -50562 Ö'Ö0687 Mitt. Fehl. 6. Beob. 



0^^5138 4=1.512410-00679 0-00022 



Die Mittelwerthe dieser Beobachtungsreihen, wenn man zugleich 



nach bekannter Formel H rechnet, sind : 



yS =1-49881 r„ = 1-33277 



704 ' , „n-r.« -681 '^ 



704 



^?_=1.50562 ^^^ -/'/)=l-33463**^^ ^^^'^ 

 ■''' r! = l-33649-186 (34) 



,5^=1-51241 "•'' r^: 



2698 ^5^^_ 1 ..,3848 ' ^607 ^^^_ , .34339 • 710 (210) 



Aus diesen Daten folgt als Verhältniss der Elasticitätsaxen zu 

 einander für verschiedene Farben 



für B a : b : c = 1 : 0-889221 : 0-888760 



„ D = 1 : 0-886432 : 0-885956 



„ E = 1 : 0-883683 : 0-883064 



„ H = 1 : 0-873324 : 0-872206 



Das Dispersionsvermögen für die drei Strahlen ist ferner: 



A^ = 0-081077 

 A^ = 0-078458 

 A^ = 0-032334 



Rechnet man nun aus diesen bekannten Daten den inncrn 

 wahren [w A 5], den secundären [s A B], den scheinbaren Axen- 

 winkel [(vi B)^ beim Austritt in die Luft, dann die Öffnung des 

 Kegels der innern konischen Refraction o, so erhält man für Kali- 

 salpeter folgendes Schema. Die hier erhaltenen Resultate stimmen 



Sit/.l). .1. luatliom.-natnrw. Cl. XLI. Bil. Nr. 20. 55 



