Bestimmung der optischen «konstanten krystallisirter Körper. 80«» 



by Schwingungen senkrecht zur Kante = v. 



D„ ^ 33°41' v„ = 2-11830 



ZP l, ^^ ^ , .O01P 02086 Mitt. Fehl. 3. Beob. 



n"^'' ' "" ^ r.0«0 0-02064 0-00017 



Dj, = 34 Sl vj. = 2- 13980 



4. i = 48° 21'. 



aj Schwingungen parallel der Kante = fx. 



Z>^=30°28' ^^=1-97961 



Z>^ = 30 54 ^^^1-99316 0"^^^ 1. Beob. 



Dj. = 31 20 ßE = 2 01060 



bj Schwingungen senkrecht der Kante = v. 



D, = 34°13' ., = 2-11365 



D^ = 34 50 v^ = 2-13569 0^^04 j^^^^ 



D^ = 35 27 vj. = 2-15772 " O^^OJ 



Aus diesen Beobachtungen sieht man deutlich, wie sehr ix und v 

 mit dem Incidenzwinkel variiren, indem man für Gelb hat 



i = 38°48' fJL = 1-99605 v = 2-13171 



= 42 43 = 1-99566 = 2 14383 



=45 47 =1-99514 =2-13916 



= 48 21 = 1-99516 = 2-13569. 



Um nun aus p. und v in Verbindung mit {A), und {K), ß und 7 

 zu rechnen, hat man nur nöthig in die Eingangs erwähnte Formel C 

 die schon bekannten Werthe von y, £, yj, C» 9' 'n', C zu substituiren 1). 

 Zu diesen Rechnungen benützte ich vorzüglich den Strahl /j. (da die 

 Spectra des Strahles v immer etwas verschwommen waren); und 

 zwar bei dem Incidenzwinkel = 45°47'. 



Es berechnen sich aus jx und ^ = 45°47' folgende Haupt- 

 brechungsexponoiiten. 



1) Um eine Einsicht in die Genauigkeit meiner Rechnungen zu gewähren , gebe ich 

 irn Kurzen die Rechnungsresultate für den speeiellen Fall Nr. 4 Linie D. 



Annahme : 



« = 2-24082; r = 2-00194; v = 2-i3916; i = 45047'; i'^lSM' 



i,; = 500 53'; £ = (180 — 710 38'); r^ = (180 — 53« 13'); 

 C= (180 — 420 34'); ^' = 4508'; r/ = 63025'; r=56038' — 



1 1 1 



Daraus tolgt, wenn a = -:;, r=^^, v=-^ gesetzt wird : 



fcos f sin / — cos q' sin J 1 • 3 



log I = log J = 1 



L V — a J 



2303370 



