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Um dies zu zeigen, möge man sich ein Objectiv vorstellen, das 

 vollkommen achromatisch, einen bedeutenden Überschuss an sphäri- 

 scher Abweichung besitzt. Von einem Systeme von Strahlen , die 

 zur Axe parallel einfallen, mögen die am Rande in A und B ein- 

 fallenden sich vereinigen in G. Man nehme an, dass dort ein Schirm 



V HX 



W K Z 



aufgestellt werde, um das Bild aufzufangen. Die übrigen zu dem- 

 selben Strahlenbüschel gehörigen werden zufolge der gemachten Vor- 

 aussetzung ihre Vereinigung in G nicht linden und es wird unter 

 ihnen welche geben, vielleicht die in C und D einfallenden, denen 

 die grösste sphärische Breitenabweichung entspricht und ihre Ver- 

 einigung finden werden in einem anderen Punkte F. Der Augen- 

 schein lehrt nun, dass man den Schirm nach Belieben anstatt durch 

 den Punkt G durch jeden beliebigen anderen der Axe des Linsen- 

 systems führen kann, wenn er nur zwischen et und ß gelegen ist und 

 nur über a nach der einen Seite und über ß nach der andern hin- 

 aus wird sich eine merkliche Verschlechterung des Bildes kund 

 geben. Da nun aber dies nicht blos von den centralen , sondern auch 

 von jedem anderen Strahlenbüschel gesagt werden kann, der einen 

 Winkel mit der Axe macht, so fällt bei einem solchen mit sphärischer 

 Abweichung vorzüglich gesegneten Objective das Bild nicht in eine 

 krumme Fläche, wie dies der Fall wäre, wenn eine abweichungs- 

 freie Linsencombination vorläge, sondern in eine räumliche Schichte, 

 die zwischen zwei krummen Flächen: UVW und XYZ eingeschlossen 

 ist, in der sich eine Menge verschiedener Ebenen und krummer 

 Flächen denken lassen, die alle Bildflächen sind, in ähnlicher Weise 

 wie ein Brückengewölbe unzählige Stützlinien hat. Der Vortheil, 

 den der Photograph aus einer solchen Beschaffenheit des Objectives 

 ziehen kann, ist wohl am Ende nicht ganz gering zu schätzen. Es 



