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aber 



1 : 2-83 = 0-3J> 

 31:31^ =0-38 

 was sehr befriedigend ist. 



Diese letzte Rechnung muss zugleich als ein sehr schlagender 

 Beweis für die Richtigkeit der bisher aufgefundenen Gesetze ange- 

 sehen werden. 



Es ergibt sich daraus, dass 



f) ^ ^ J__ !!! 



9^ " ^*' ' ^ (Ä - ^ . 4 ny + 1 ' 



Bei allen diesen Versuchen diente das im Hauptdrathe einge- 

 schaltete Funkenmikrometer blos dazu, stets ein und dasselbe Quan- 

 tum Eiektricität (bei denselben Flaschen) durch den Schliessungs- 

 bogen zu leiten! Die Distanz der Kugeln des Funkenmikrometers ist 

 aber von wesentlichem Einflüsse. Um den Einfluss desselben auf die 

 Ausschläge des Luftthermometers kennen zu lernen, hat man nur zu 

 berücksichtigen, dass in der bisher gefundenen Formel blos m davon 

 abhängig erscheint, und dass daher bei sonst gleichen Umständen H 

 proportional zu m ist. Bei dieser Untersuchung wird es daher nicht 

 nöthig sein, das Maximum für jede einzelne Beobachtungsreihe auf- 

 zufinden, um erst aus den Werthen desselben das betreffende Gesetz 

 abzuleiten. 



Was die Grösse A anbelangt, so bin ich nicht in der Lage, 

 über sie etwas Bestimmtes anzugeben. Sie hat an verschiedenen 

 Tagen verschiedene Werthe; aber die Schwierigkeit, sie genau zu 

 definiren, liegt darin, dass die Art und Weise der Versuche, wie ich 

 die angestellt habe, sich bei weitem nicht jener Genauigkeit erfreut, 

 die besonders für diesen Zweck nöthig ist. Man könnte somit den 

 Einwurf erheben, dass möglicherweise A von der Entfernung der 

 Kugeln des Funkenmikrometers abhängig ist, und somit H nicht m 

 proportional gesetzt werden dürfe. Diesem Einwurfe habe ich dadurch 

 zu begegnen gesucht, dass ich eine solche Länge des Nebendrathes 

 einführte, für welche ^ nahe gleich 31, d. h. für welche nahe 



h — k7i = 0, 



