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. über die Miiiimiim-Al)lenkung' iler Lichlstrahlen etc. \ JJT 



[i, V, TT die Winkel der Wellennormale im Krystalle mit den Ela- 

 sticitätsaxen; 

 = — der Breclumgsqiiotienten für die durch u, v, - gegebene 

 Richtung; 

 D die Gesammtahlenkung des Lichtstrahles. 



Mittelst sphärischer Trigonometrie findet man leicht folgende 

 Beziehungen : 



cos (x = l^cos I sin {Ä — r) — cos C sin r] 



[cos C sin i' — cos ^ sin /] 



sin A 

 1 



nsiuA 



\ 



COS V = [cos t] sin (A — r) — cos n sin y] 



"- ^ sin A 



= cos f} sin i — cos r, sin i — ■. — ' 



^ nsiuA 



1 

 COS Tt = [cos ^ sin (^A — 7') — cos C si7i r] —^ — 



sin A 



1 



= [cos C sin i' — ■ cos C sin i] 



nsinA 



3. Die Normale der einfallenden Welle EF, welche in der Luft 

 mit der Richtung des Strahles zusammenfällt, verbleibt bei jeder Bre- 

 chung in der Einfallsebene, es wird daher auch die austretende 

 Wellennormale G H rechtwinklig zur brechenden Kante sein. Die 

 Richtung des Strahles hingegen wird beim Eintritte in den Krystall 

 im Allgemeinen aus derEinfullsebene heraustreten, JjP; an der zweiten 

 Prismenfläche aber angelangt wird der Strahl, da er in die Luft 

 austritt, wieder seiner Wellennormale parallel, JK. Wir können mit 

 unseren Instrumenten natürlich nur den Ablenkungswinkel des Strahles 

 (^E F zu JK) messen, nach dem eben Gesagten ist aber dieser gleich 

 dem Ablenkungswinkel der Wellennormale {EF zu GH); nur kann 

 hiebei geschehen, dass das Rild der Licht gebenden Spalte nach oben 

 oder unten parallel der brechenden Kante verschoben ist. Diese 

 Verschiebung für die Kante selbst gleich Null, wächst mit der Dicke 

 der durchlaufenen Schicht und ist jedenfalls von geringem Betrage; 

 wäre sie bedeutender, so könnte man durch paralleles Verschieben 

 des Limbus sich helfen. 



