über die Miiiiiniiiii-AhlLMikung' der Lichtstrahlen etc. | o9 



graphischen Constanten zu ermitteln. In der Gleichung H finden sich 

 alsdann nur mehr die drei Unhekannten a, ß, y. Indem man nun die 

 Incidenz des auffallenden Lichtstrahles zweimal ändert, so erhält 

 man im Ganzen drei Gleichungen von der Form der Gleichung 5, 

 aus welchen die Werthe von a, ß, y hestimmt werden kötuien. 



Im monoklinoedrischen Systeme, wo die Lage der Elasticitäts- 

 axen in der Symmetrieebene erst zu ermitteln ist, tritt in die Grössen 

 ^, 5y, C, ^\ f}\ C noch eine unbekannte Grösse (welche eben die 

 Lage der Axen in der Symmetrieebene bestimmt) hinein und es sind 

 daher wenigstens 4 Gleichungen nöthig. 



Im triklinoedrischen Systeme würde sich die Gesammtzahl der 

 Unbekannten auf sechs belaufen. 



Obwohl nun diese Methode der Ermittelung der Hauptbrechungs- 

 quotienten etwas längere Rechnungen erfordert, so kann sie doch, 

 falls ein oder zwei Brechungstjuotienten auf die gewöhnliche Weise 

 bestimmt wurden, gute Dienste leisten. 



5. Gehen wir nun zur Betrachtung der Minimum-Ablenkung 

 über. Aus den Gleichungen 2 erhalten wir 



Hin i sin i' 



sin r sinr 



D = i+i—A; r ^ Ä — r } ^) 



D = arc sin { n sin r \ -j- arc sin \ n sin (^ — r) | — A 



In der letzten Gleichung ist die einzige variable Grösse r, mit 

 welcher auch der Brecbungsquotient n sich ändert. Man hat also 

 für das Minimum der Ablenkung folgende Bedingungsgleichung: 



dn _ dii , 



j n — *'"* ^ + w COAT - - sin lA — r) — n cos (A — r) 



u U d r d r 



= ^ + = 7) 



« *■ Vv—n^sinr V \ — n^ siu(A — r)'^ 



und aus dieser Gleichung bestimmt sich der specielle Werth von r, 

 für welchen das Minimum stattfindet. 



In Bezug auf die Gleichungen 6 ist es ersichtlich ganz gleich- 

 giltig, ob man i oder i' als Einfallswinkel annimmt; dasselbe gilt in 

 Bezug auf den aus Gleichung 7 resultirenden Werth von r. Bei 

 dem Minimum der Ablenkung wird also die W^ eilen- 



