über die |>hys!kalisclieii Verhältnisse krystallisirter Körper. 393 



Abliandlungen die Rechnung durclizuführen. Mac Cullagh geht 

 nämlich von der allgemeinen Bcw.egungsgleichung 



fff,i.v ä, ä. Qh+ '2 '^ + '^ "^) =I[f"-^' "'■> ''' ^^ 



aus, wo V eine Function des zweiten Grades ist, welche von der 

 Formänderung eines Ätherparallelepipeds im Verlaufe der vibrato- 

 rischen Bewegung abhängig ist, wobei noch die Voraussetzung ge- 

 macht wird, dass die Dichte des Äthers weder durch die Einwirkung 

 der Kürpertheilchen noch auch durch die Wellenbewegung verändert 

 werden kann, also 



^ + ^ + 1^ = 

 dx dy dz 



ist. Zur Bestimmung der Form von V führt Mac Cullagh eine 

 Hypothese ein: er nimmt nämlich an, dass es als eine quadratische 

 Function von 



dK d^ 



dx dz 



dZ dX 



dx dz 



dZ^ dX^ 



dx dz 



betrachtet werden kann. Krystalle ohne Circularpolarisation sollen 

 durch die Function von 



X JL A X^^ 1^1 Zi^^ Aiv i\y lj\y 



repräsentirt werden, während im Quarz und ähnlichen Körpern noch 

 die abwechselnden ungeraden Derivaten 



X^ Y^ Z, X,,^ F,,^ Z,,, 



hinzutreten. Wir haben nach diesen Andeutungen, aufweiche sich Mac 

 Cullagh beschränkt, die Analyse durchgeführt, und theilen sie in der 

 Note am Schlüsse dieser Abhandlung (S. 443) mit. Da es sich zunächst 

 nur um die Dispersion in klinoedrischen Krystallen handelt, haben wir 

 die Glieder, welche die Circularpolarisation betreffen, übergangen. 



Man ersieht daraus: 



1) dass im Allgemeinen jeder ebenen Welle zweierlei Fortpflan- 

 zungsgeschwindigkeit entspricht; 



