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aber bisher jeder Anhaltspunkt zu einer Vermuthung über die Natur 

 der beiden mit/'(r) und ^ (r) bezeichneten Functionen; man kann 

 darum auch nicht wohl von einer Theorie der Doppelbrechung spre- 

 chen, insofern bis jetzt alles auf die Discussion gewisser Symme- 

 triebedingungen hinausläuft, die wirkenden Molecularkräfte 

 seien welcher Art immer. 



2. Wir haben es versucht auf einem Wege, der sich genau 

 den Thatsachen der Erfahrung anschliesst, die Dispersionsverhält- 

 nisse klinoedrischer Krystalle abzuleiten. 



Man kann einen Krystall als das Ergebniss des Zusammenwirkens 

 der anziehenden und abstossenden Kräfte betrachten, welche zwischen 

 dem Äther und Körpertheilchen walten. Wie auch immer die ebenflä- 

 chige Begrenzung und Spaltbarkeit mit der eigentlichen Lagerung der 

 Atome und Molecüle zusammenhängen mag, so muss doch diese 

 Lagerung nach solchen Symmetriegesetzen statthaben, wie sie im 

 Combinationshabitus des Krystalles ausgesprochen sind. Da aber 

 Äther und Materie sich in ihrer Anordnung gegenseitig bedingen, so 

 muss nothwendig dieselbe Symmetrie, welche in der Anordnung 

 der Körpertheilchen waltet , auch in der Vertheilung der Äthertheil- 

 chen wdeder zu finden sein. Es sind zwar sorgfältig zweierlei 

 Systeme zu unterscheiden: das der complexen Molecüle, die aus den 

 Atomen als den letzten Masseneinheiten sich zusammensetzen, und 

 das des Krystallkörpers, dessen nächste Bestandstiicke die complexen 

 Molecüle bilden; die Stabilität des ersten Systemes ist in dem Maasse 

 grösser als die chemischen Kräfte die mechanischen übertreffen. Die 

 optischen Verhältnisse hängen aber, wie im nächsten Abschnitte 

 bewiesen werden wird , wesentlich und zunächst von der Consti- 

 tution des Molecüles ab, und es ist nicht unwahrscheinlich, dass die 

 Elasticitätsaxen des Äthers zugleich die des Molecüles , dagegen die 

 thermischen Axen die Elasticitätsaxen des zweiten Systems, des Krystall- 

 ganzen sind. Da die Krystallform durch die Form der Molecüle bedingt 

 ist, so muss man in dem Bau der Molecüle eine ähnliche Symme- 

 trie vermuthen, wie sie an dem Krystallganzen beobachtet wird, und 

 man muss daher auch annehmen, dass die Äthertheilchen im Molecül 

 eine ähnliche Anordnung besitzen. Dass diese Annahme zu naturge- 

 mässen Folgerungen führt, werden die folgenden Paragraphe beweisen. 



Wir wissen aber nichts von der wahren Lage der Elasticitäts- 

 axen; weder die des ersten noch die des zweiten Systems sind bis 



