iilier die [thysikalischeii Verliiiltiiisse kryslallisii-lcr Köi'per. 4 1 »> 



haben, d. i. dass sie Glieder der sechsten Ordnung sind. Nun ist 

 nach dem, was §. 1 und §. 2 bemerkt worden, 



wo ^ (r) den perturbirenden Einfluss der Körpertheilchcn ausdrückt 

 und F (r) nicht mehr mit den höheren Gliedern der EntwickUing von 

 A4 behaftbar ist, da im freien Äther die beiden ersten Glieder genügen. 



Es folgt hieraus, dass die Dispersion der Hauptschwingungs- 

 richtungen b!os auf Rechnung der Perturb a tionen kommt, 

 welche durch die ruhenden Körperatome in den Bewe- 

 gungen der Aetheratome bewirkt werden. 



Angström findet Act. Ups. 14, 353 für den Winkel zwischen 

 einer Elasticitätsaxe und einer llauptschwingungsrichfung in der 

 Symmetrieebene den Ausdruck 



^ u.^ sin 2 a 



v3 -)- (/.3 COS 2 a 



a ist hier gleichbedeutend mit unserem 9, 

 a der Winkel den die conjugirten ElasticitÜtsaxen in der Sym- 

 metrieebene unter einander einschliessen; 



v" = Sm 



r dr 2 

 df{r) Ax^Ay^ 

 r dr 2 



(beiÄ ng s t röm ist z derSymmetrieaxe parallel, bei uns ?/; wir schrei- 

 ben die Formeln wie sie unserm Coordinatensystem entsprechen). 



Setzen wir nun den Fall, unsere Axe o? falle mit einer der 

 ElasticitÜtsaxen zusammen, so ist 



x' = A.f -|- Az . cos a 



z' = Iz sin a. 



Nun ist für uns 



1 d<o(r^ 



u.' := ~ mS Ai/3 (/^^y -f Az cos a) Az sin a 



^2 rdr ^ ^ ' ^ 



a — c' = — mS \y" i\^x -\- l^z cos a]3 — [Iz . sin a]~j 



