4 1 O (j r it i I i c h iiiul v. L a n g. Uiilersucliuiigen 



fz (0,0,1, S) + i ip, (0.0,1, S) = 



n (0,0,1, S) + i <I>3 (0.0,1, S) = 



wird. Durch diese und die drei Gleichungen, welche die Bedingung 

 aussprechen, dass das neue Coordinatensystem rechtwinkh'g sein 

 niuss, erhält man (wenn a.', y, z das alte und X, Y, Z das neue den 

 Hauptaxen des Eih'psoids parallele Coordinatensystem ist) die Bögen 



.vX, xY, xZ, yX, yY,yZ, zX, zY, zZ 



als Functionen der Wellenlänge und der verschiedenartigen die 

 Molecularfunctionen in sich schliessenden Summen. Da man auch 

 hier (wegen der erfahrungsmässig sehr geringen Dispersion der 

 Hauptschwingungsrichtungen in den Krystallen der unsymmetrischen 

 Systeme) die ursprünglichen Coordinatenaxen so gewählt denken kann, 

 dass für eine bestimmte Wellenlänge die Hauptschwingungsrichtungen 

 mit den Coordinatenaxen zusammenfallen und für die übrigen Wellen- 

 längen die Bögen den trigonometrischen Functionen derselben sub- 



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slituirt werden können; da ferner die höheren Potenzen von — 



vernachlässigt werden, so tritt auch jeder dieser Bögen in der Form 



Q 



auf. Es werden somit, da die Zahl der aus den oben geschriebenen 

 Gleichungen bestimmbaren Bögen 6 beträgt, die Coefficienten von 

 .^•3, y^, z^ von der Form 



L = (« + 6) -f A^p, + Rp, + 0^3 + Dh + E^, + i^^6 



also vorherrschend die charakteristischen Summen des rhombischen 

 Systems, modificirt durch kleine der Dispersion der Hauptschwin- 

 gungsrichtungen entsprechende Zuwachsglieder. Diese Form macht 

 es möglieh die Erscheinungen, weiche Platten zeigen, die recht- 

 winklig gegen die optische Mittellinie geschnitten sind, so wie die 

 Phänomene der konischen Refraction, auf einfache Weise zu 

 berechnen, da es sich nur darum handelt, die der Dispersion der 



