O08 •^^- ^^ «'iss und Kdiii. Weiss, l'iilersiictiitiig'eii iihc^r den Ziisninnienhang^ 



gleichung, so erhält man sogleich den Einfluss derselben auf die 

 Brechungsexponenten, nämlich: 



sln(o \-(ü — 1a) 



ßn = cos w — cos i<p-\-Lo)\ c\ + 



n sin^ cp ^ 



cos(^(p -h 10 — a) . 

 -\ — [■'il'i(^COS<f-\-Slfl(<f-^(ü — a)\[^^-\^^.,-^{,^-^fJ.,\ — 



r2sü 



sinacos(2f -f- w — «) -f sm{2(p — 2<y — 2a) 



2h üiii^ ip 

 und nach Vornali nie aller möglichen Reductionen 



U COfff (f 



J [h + f^ 



Jn = s/7/ i(p-\-co — «) cos w -|- sin « ci + 





[s/// {(p -\- CO — <j) -\- sin a cos <pj $, 



1 I sin a si/i {f^io 

 sin 'f 



«) 



](,". 



-^ncosif (/v, -i-fJo). 



Die Wei'the von ,fi und ^o als Functionen von ^, und ^ry, sind 

 oben angegeben vi'orden. Die Grössen pi und p^ sind stets sehr 

 klein: es ist daher schwer ihren Werth mit Genauigkeit zu ermitteln, 

 am tauglichsten hierzu dürfte vielleicht ein gutes Sphärometer sein. 

 Die Kenntniss derselben ist jedoch nicht nöthig, da man durch ein 

 einfaches Mittel den Einfluss dieser Fehler ganz zu paralysiren im 

 Stande ist. Es besteht darin, dass man die Deckplatten in zwei ent- 



Fisr. 3. 



Fi^. 4. 



gegengesetzten Lagen 

 (wie Fig. 3 und 4 zeigt) 

 auf das Hohlprisma legt. 

 Dadurch ändern näm- 

 lich alle Fehler ihre 

 Zeichen, wenn man dafür sorgt, dass der Einfallswinkel bei beiden 

 Beobachtungen derselbe ist, und in dem Mittel beider Messungen 

 erhält man also den wahren Werth des Brechungsexponenten selbst 

 ohne Kenntniss der Grösse der Winkel ^o, und p^. Die Richtigkeit 

 des hier Gesagten ere^ibt sich aus Folgendem. Ist (Fig. 3) « der 



