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Ei> folgt daher aus diesen rritorsucluingeii, dass weder die 

 Retai-dations-Coeffieienten von einer Linie des Speetrums zur anderen 

 einen constanten Werth behalten, indem dieselben gegen das violete 

 Ende hin bald an Grösse zunehmen, bald abnehmen, sondern dass 

 auch das Verhältniss des Contraetions-Coefficienten zum Retarda- 

 tions-Coefficienten bei jeder Concentiation wechselt. 



Es würde sich jetzt darum handeln, die Functionsform dieser 

 Grössen zu ermitteln. Ehe wir dies unternehmen, können wir nicht 

 unterlassen, noch auf eine Eigentbümlichkeit der Formeln: 



_ Vi dj + v^dz—D (Vi + Va) 



N = 



D Vi vz 



«1 Wi + llz «3 + ör?i Vz «1 «3 



r, + Ua + dvi Vz 



bei einem speciellen Falle aufmerksam zu machen. Es ist nämlich 

 jener, wo die Brechungsexponenten von einer gewissen Zahl etwa 

 a nur um Grössen erster Ordnung, d. h. um solche Grössen ab- 

 weichen, dass man die Quadrate derselben vernachlässigen kann. 

 Es sei also : 



n' = a -\- a 



w"= a -\- ß 



dann ist /mter obiger Voraussetzung: 



a Vi Vz a^ 



Dieser Fall ist desshalb wichtig, weil er bei einer ganzen gros- 

 sen Gruppe von Körpern vorkommt, nämlich bei Gasen. Hier ist ; 



a = 1 

 und a, ß, y sind Grössen, welche erst in der vierten Decimale zäh- 

 lende Ziffern haben; zugleich sind, wenn man nach der Volumtheorie 

 rechnet, Vi und Vz einfache ganze Zahlen, es ist desshalb für die- 

 selben bis in die vierte Decimale hinauf 



8 = H. 



In der schon öfter erwähnten Abhandlung hatte Herr Handl 

 das anfangs überraschende Resultat gefunden, dass für alle Gase 



d = e 



