(liiieli Verl)r;uicli lebendiger KiMl't oscillalorischcr Bewegungen. 1 7 {) 



Ist die betrachtete Welle ein Stück einer sphärischen Welle 

 und bezeichnet man die Sdnvingungsweite, die in einer nach allen 

 Richtungen gleichförmig sich ausbreitenden Welle mit der Entfernung 

 r vom Erregungsorte im verkehrten Verliältnisse steht, für die Ent- 

 fernung 1 durch a, so ist a = — und somit 



2 X* m r 



Nennt man nun P die Stärke des Impulses, welcher der Masse 

 m die Geschwindigkeit c zu ertheilen vermag, so hat mau P = mc, 

 mithin 



S) 



2).^^ 



Die Wirkung einer transversalen Welle auf ein von ihr getrof- 

 fenes isolirtes Körpertheilchen ist daher einem in der Richtung gegen 

 ihren Mittelpunkt auf dasselbe ausgeübten Impulse äquivalent, dessen 

 Intensität dem Quadrate der Entfernung von jenem Punkte verkehrt 

 proportional ist. 



Der Erregungsort einer ununterbrochenen Folge solcher Wellen 

 muss demnach auf ein in der Distanz r befindliches Körpertheilchen 

 die Anziehung 



C) K=4^ 

 ausüben. 



Dieses Resultat hat sich ergeben, ohne dass es nöthig war, 

 irgend eine neue Hypothese zu Hülfe zu nehmen. Gibt es in der Natur 

 ein Medium, welches geeignet ist, transversale Schwingungen fort- 

 zupflanzen und gibt es in diesem Medium Massentheilchen, wovon sol- 

 che Schwingungen ausgehen und wechselseitig einander zugeschickt 

 werden, so ist ohne alle weitere Voraussetzung eine noth wendige 

 Folge das Stattfinden der eben gefundenen Anziehung zwischen den- 

 selben, wobei nur noch gefragt werden kann, bei welchen Natur- 

 erscheinungen diese Kraft eine merkliche Rolle spielt. 



Es ist ferner klar, dass die auf solche Weise entstehende pro- 

 gressive Bewegung dem Verluste an lebendiger Kraft entspricht, 

 welchen die jene Bewegung erzeugenden Wellenstücke erleiden. 

 Denn diese werden keineswegs ungeschwächt an dem getroffenen 

 Körpertheilchen zurückgeworfen, was nur im Falle einer voll- 

 kommenen Unbeweglichkeit desselben geschehen könnte; sondern 



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