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dasselbe am Ende der Verdichtunof, also nach Verlauf der Zeit — 



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oder der halben Dauer einer Schwingung erlangt hat, 



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und der zurückgelegte Weg 

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die Geschwindigkeit ist also dieselbe, als wenn das Körpertheilchen 

 den Impuls p = — - in der Richtung der Wellenbewegung empfangen 

 hätte. Ist r die Entfernung des Punktes, wovon die Verdichtung aus- 

 ging, von dem Theilehen m; und oc die Schwingungsweite in der 



Entfernung 1 vom Erregungsorte, so hat man o. ■= -, mithin /?= 



und o -= r . Folgt nun auf den verdichteten der verdünnte Wellen- 



theil, so belindet sich im Augenblicke des Anlangens desselben das 



Theilehen m schon in der Entfernung r + jr vom Erregungsorte 



der Welle. 



Bedeutet r' die Entfernung des Theilchens in vom Erregungsorte 

 beim Anfange der Verdiinnung, und a wie vorhin die Amplitude in 

 der Distanz 1, so ist die Wirkung der Verdünnung dieselbe, als wenn 

 der Impuls p = -^-j- und zwar in dem der Fortpflanzungsrichtung 

 entgegengesetzten Sinne auf m gewirkt hätte ; dieses Theilehen be- 

 findet sich daher , wenn es beim Anfange der Verdünnung in Ruhe 

 war, am Ende derselben in der Entfernung r' — rvom Mittelpunkt 



der Welle. 



Die Wirkung der ganzen Welle auf das von ihr getroITene 

 Körpertheilchen lässt sich demnach, wenn ihr verdichteter Theil 

 vorangeht, so ansehen, als wenn demselben zuerst ein Impuls in der 

 Richtung ihres Fortschreitens, und dann nach Verlauf eines bestimm- 

 ten sehr kleinen Zeittheilchens ein zweiter Impuls im entgegenge- 

 setzten Sinne beigebracht würde. Bedeutet a' den sehr kleinen Weg, 

 den das Körpertheilchen vermöge des zuerst erhaltenen Impulses 

 bis zum Eintritte des zweiten zurücklegt, so ist, wenn die Stärke des 

 ersten dem Vorhergehenden gemäss durch p = — - ausgedrückt wird, 



die Stärke des zweiten »'=-t t^, und die Bewegungsgrösse, wo- 



mit zuletzt das Theilehen m im Sinne des ersten Impulses fortgeht, 



