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gesetzt wurde. Dieser Ausdruck repräsentirt einen andern Ton , dem 

 die Sehwingungsdauer : 



27r (s + c) 



die Wellenlänge; 



ks 



^ _ 2r(. + cO 



und die Oscillationsamplitude; 



B 



s -{- c 



also die Tonstärke : 



J = 



ß2 



(s + cy 



zukömmt, also ein tiefbrummender, gänzlich ungefährlicher Ton. Hie- 

 bei ist der Fall, wo x = et, oder x = st ist , oder auch x = et ±d' 

 angenommen und d' < d gedacht wird , nicht in Betracht gezogen. 

 Es erscheinen in demselben anstatt des A und B nur andere, die 

 Schwingungsamplitude bestimmende Factoren. 



Von all den hier aufgezählten Ergebnissen liefert die Dopp- 

 ler'sche Theorie nichts als die Wellenlänge und die Schwingungs- 

 dauer in soferne, als sie identificirt wird mit der Zeit, binnen welcher 

 im ruhenden Mittel Eine Wellenlänge zurückgelegt wird. 



Schreiten wir jetzt zur Erörterung der folgende Annahme c > s, 

 d. h. untersuchen wir, was dann geschehe, wenn man die Erregung, 

 mit grösserer Geschwindigkeit als der des Schalles im unbewegten 

 Mittel, fortschreiten lässt. Dieselbe Form (7) ist auch für diesen 

 Fall noch gültig, nur wird, wenn man x> st sein lässt, der erste der 

 beiden Bestandtheile von ^ nicht wie im vorigen Falle gleich Null, 

 sondern von der Nulle verschieden ausfallen. Verschwinden wird dieser 

 erste Bestandtheil nur für solche Werthe von x, die auchc^ überschrei- 

 ten, während der zweite stets gleich Null bleibt, so lange x zwischen 

 — st und — cx> enthalten ist. Wir haben daher Erregung in einem 

 grösseren Baume, nämlich zwischen x= — st — dx und =-{-et-]-d, 

 vor der Erregungsstelle , für Werthe von x die et -{-d überschreiten. 



