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Sclio fka. 



Es sei AhzaA 

 der halbe Quer- 

 schnitt der Erd- 

 kugel in der Ebe- 

 ne des Äquators, 

 AiJhzaA' die 

 Oberfläche der At- 

 J-^ mosphäre B d B' 

 jene der Erde, AA' 

 der wahre ha der scheinbare Horizont, und g der Zenith. Abstrahirt 

 man vorerst von der Strahlenbrechung, so wird ein von der unter- 

 gehenden Sonne kommender Strahl sb nach d zurückgeworfen, 

 während alle anderen zwischen d und s parallel zu s& eintreffenden 

 Strahlen die Oberfläche der Atmosphäre vor und nach der Reflexion 

 zwischen s und d treffen. Nun ist bd = ba =^ 2bz = 2arc. 

 COS' — = 2arc.cos , wo r den Erdhalbmesser im Äquator 



e« r+a, '■ 



und a die Höhe der Atmosphäre bedeutet. Der geocentrische Abstand 

 des letzten noch beleuchteten Punktes d der Atmosphäre von der 

 Sonne beträgt daher 



wo ß die Strahlenbrechung bedeutet. Ninmit m;in für diese 35' und 

 für die Höhe der Atmosphäre 27 Meilen an, so erhält man D= 135<'. 

 Hier ist also die Grenze, über welche hinaus das Licht nur durch 

 Doppelreflexionen gelangen kann in welchem Falle es indessen für 

 unser Auge verschwindet. Aber selbst in die Nähe von d gelangen 

 nur so wenige Strahlen, dass die Grenze der Sichtbarkeit schon vor öf 

 (ungefähr bei ^) liegen muss. — Wäre die Höhe der Luft und der 

 Erdhalbmesser überall gleich, so müssten wir den Himmel in jeder 

 Nachtin dem angegebenen Abstände von der Sonne ringsum beleuch- 

 tet sehen. Annähernd ist dieses wirklich der Fall, denn die Dämme- 

 rung findet eben in diesem Lichte ihre Hauptursache. Am Äquator ist 

 aber die Atmosphäre höher, ihr spiegelnder Theil um bz erhält daher 

 in eben diesem Verhältnisse mehr Licht , und zeichnet sieh in dieser 

 Beziehung besonders um dieÄquinoctien vor allen übrigen Theilen der 

 Luftoberfläche so sehr aus, dass man ihn als einen wirklichen, wenn 

 auch nicht regelmässigen Hohlspiegel betrachten kann. Als solcher 



