SÉANCE DU 21 JUILLET I919. lîJ 



plus simplement, pç", et vaudra l'impulsion élastique u.à^'^ de celui-ci, 

 accrue algébriquement de la résistance, ayant la forme - pA^", de la 

 matière pondérable, nous aurons (même Tome 2, p. 489) à uniformiser cette 

 résistance par la formule (i). Elle deviendra ainsi, en employant une seule 

 fois la dernière formule (2) (pour ramener A.A.^", c'est-à-dire - /î-AoA,'^, 

 à Aa^), et en supprimant l'indice m désormais inutile, 



A,i, 



~pAl"— !- ( I + -4 ; 



Si nous posons, pour abréger, 



(5) . = pA^, 



10/7. 



cette expression des résistances devient 



Transposons la première partie, - pAE", dans le premier membre pi" de 

 l'équation du mouvement; et celle-ci, après division par p(i + A), sera 



(7) i" ou ^'^- ^ 



dl- ' p(i -f- A) 



:k^ i 



9_ p^\n . :. 

 t4 j^x^yj^^^- 



Or a- est ici, d'après la première (2), le quotient de l" par Aa^; et 

 l'on a 



P( 



14- A) L V \^ p\a' 



Le terme le plus petit, en [iy./r, du binôme entre parenthèses, ne sera 

 altéré que d'une fraction négligeable de sa valeur, par la substitution, 

 à a-, de sa partie de première approximation, seule très notable, obtenue 

 en annulant x, et qui est le quotient de u. par p (i + A). Il vient donc ainsi, 

 pour régir la dispersion, la formule 



(8) . a^ = 



p{i + A) 



r/i A 



-■')] 



P 



Introduisons le carré N' de l'indice de réfraction, rapport de ^ à «^ Nous 

 aurons enfin, entre N et k, la relation assez simple 



f^\ /o/ 9 i-f- A , \ N 



(9) ./,./,H-iL__,/,'1 = 



