SÉANCE DU 21 JUILLET I9I9. Il3 



joindre au second membre de l'équation, deviendra donc 



En divisant par p(i 4- A), l'équation du mouvement sera, au lieu de (7) 

 et vu la valeur (8) de a-, 



(l I ) '^"= a^ A, -. — r 1 + 5' -. 11^ r- 1 



A A \ N-— I J\dz cly I 



Son identification à la première de nos équations ïj/jc (220) (même Tome, 

 p. 45H), où nous savons qu'il faudra annuler la dilatation cubique Ô, se fait 

 immédiatement, à la condition de prendre, pour le petit coefficient g de 

 celles-ci, l'expression 



2 I + A ka \ N- — I 



- Et il en sera de même pour les deux autres équations du mouvement. 



Or, la formule (23o) du même Tome 2 (p. 460) montre que le pouvoir 



rotatoire, c'est-à-dire la rotation du plan de polarisation d'un rayon de 



lumière simple par unité de longueur parcourue, est 2-L- On aura donc 



finalement, en observant que l'inverse de a- a la valeur - — > 



n • • P^''- N' N^-i / .,N-^-i-A\ 

 [io) Pouvoir rota loi re = ■ r — i 1 -r w — ^rr • 



' 2 /j. I + A \ \ J\ - — 1 / 



A part le facteur k- imersement proportionnel au carré de la période, le 

 pouvoir rotatoire n'eut ainsi fonction^ explicitement , que de V indice de réfrac- 

 tion N ow, par suite ^ que du pouvoir dispersif. 



Appelons, pour abréger, y la petite quantité N" — i — A, dont le carré 

 aura son produit par 0' négligeable. Nous pourrons remplacer N^ par 

 I + A -h Y et N^ — I par A + y, puis développer le second membre de (i3), 

 devenu 



;^^^^^[(, + A + ,)(A + ,)+..'(.+AH-,),]. 



L'expression entre crochets sera successivement, en remplaçant finale- 

 ment le terme y par N^ — i — A , 



A(i + A) + (1 + 2A + 6*'+ 6'A) y + y- 



^ '|_i-h2AH-Ô'+6''A ' I4-2AJ 



+ 



k)Q' 14-2A 



