égalité qui entraîne 



L pmur.a . L 



cos pm— = !—-:; — i^ SU) pm — 



pour ^OM,y les termes dont le coefficient A^ est différeot de zéro. 



Or, ces équations ne pouvant être simultanément satisfaites, il en résulte 

 que tous les coefficients A^ sont nuls, sauf un que nous pouvons par suite 

 supposer être A, . Les petites oscillations sont clone sinusoïdales. 



Nous avons donc 



(6) „,tangm-z.r?i^^n7, 



a auo 



relation qui, pour u^ nul, donne 



L 2 7r L 7i _ AL 



langm- —œ, _._ = _, = . — • 



a & a 2 a 



on retrouve la période d'Allievi. 



Si l'on peut considérer m- comme petit, ce qui revient à dire que le 



temps - nécessaire à un ébranlement pour parcourir la conduite est petit 



vis-à-vis de la période = — du mouvement d'oscillation, on peut 

 écrire (6) 



a aua V ^Syfo 



C'est l'expression du mouvement d'oscillation en masse donnée par 

 M. Râteau. 



Voici quelques résultats d'expérience obtenus avec une conduite pour 

 laquelle 



K = 52lft ^i4,8 X 10-=^ m\ 



Posant 



mh 

 a 



