SÉANCE DU l3 OCTOBRE I919. 



être séparément nulles à chaque instant, d'où les conditions 



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TIF 



— n 



dx 



~di 



hx = o, 



d- Yx dy 



JH —m g —7- — A V ::= o. 



dt' 



df 



Ces forces produisent également un couple dans le plan de la figure. Il 

 s'ajoute à ceux déjà développés sur le rotor, dans des plans parallèles, et 

 s'équilibre avec eux. Nous n'avons pas à nous en préoccuper. 



Sous l'influence de ces couples, le rotor prend un mouvement de rotation 

 et l'angle il, que fait la droite CG avec l'axe Ox^ est une fonction du 

 temps. 



Nous avons à chaque instant 



Xi-=: jj -i- cosiî, >', = y -H ôslni2, 



ou 



d-Xi 

 ~dF' 



dt- 



d- X 

 '^ 

 d\y 

 di- 



dil 

 'di 

 dO. 



777 



•<>i> 



dHl 



di- 



d'à 



dt- 



iQ 



:0 



(0 



(2) 



Les équations différentielles précédentes deviennent 



d'-a . 



d- X dx 



dl- ' dl 



tin 



dl' 



/Il 



dl 



/ )• rr oni 



f/il 

 777 



dLl 



777 



:0 



dl' 



d^^> I 



sini> T^co>ir 



dp \ 



Désignons par : 

 A et B deux constantes arbitraires; 



16 une vitesse angulaire; 



r une élongalion ; 



o un angle, et posons : 



V /n i^nr 



oin 



fdil\ 



d'^ny 



I i'f^-\ 



(19. d'il 



9-n- — "' 



dl 



dl' 



tan;;o 



d'il 

 ~dF 



/. — m 



dilV- 

 ~dl 



(d9.y\ dil d'il 



\-di) [^777-^^^777^ 



(f) 



^'-'"^777 



<i'9. ( dil d'il 



-dF L'^ 777 -'"777^ 



l>es équations (i) et (2) ont pour solution générale 



X = (' 



[A cos3/ -t- B sinS/] + /•cos[i2 + ?!■ 



y = t' "" [A ^i.KÎ/ — B co>;3/] + /•sin[£>-+-9], 

 C. R., 1919, 2' Semestre. (T. 169, A" 15) 



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