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apparente et correspond réellement à une longueur contractée parla trans- 

 lation dans l'éther etrc'duile ^1/1 r,x. C'est cette abscisse x contractée 



qui seule intervient dans la loi du transport des axes. La vitesse de propa- 

 gation est une constante C universelle dans TétherL. Les ondes de l'étherL 

 étant des sphères indépendantes de la vitesse de la source, l'énergie des 

 battements qu'elles définissent en se superposant est toujours distribuée 

 sur les mêmes sphères que la phase dans l'éther immobile. La mécanique L 

 est homogène et universelle. 



Les ondes de l'éther F sont ellipsoïdales (poui- u inférieur à C) et leur 

 superposition définit une énergie totale distribuée sur des sphères dont le 

 centre coïncide exactement avec la position actuelle de la source. Ces 

 sphères tautochrones sont entraînées complètement avec le champ S,^. La 

 mécanique de la radiation est ici double et réunit par des liaisons méca- 

 niques : i" la relativité newtonienne extérieure ; 2^ les lois intérieures des 

 champs ondulatoires adaptés à leur vitesse //. Le zéro de la vitesse u est 

 défini par l'identité de la vitesse C de l'énergie et de la vitesse Y„ des ondes 

 devenue isotrope. Dans un champ quelconque S„ de vitesse w, la vitesse V 

 des ondes est anisotrope et la vitesse C de l'énergie totale demeure inva- 

 riable. 



Si l'expérience que nous avons proposée sur la vitesse de propagation de 

 l'énergie démontrait qu'à l'extérieur d'un tube à rayons positifs, la lumière 

 interrompue, par exemple, par un miroir tournant de Foucault, avait, par 



rapport au tube, la vitesse de projection Ch-A« ou C(i — ^^|, contre- 



lable par le déplacement spectral — de Fizeau et de Stark, la théorie L 



serait condamnée et la théorie F serait justifiée dans V existence simultanée 

 des deux mécaniques profondément différentes et cependant liées, des ondes 

 et de l'énergie totale. 



En effet, la vitesse des ondes dans un système en translation S„ sur un 

 trajet de direction a dans S„ est en première approximation (C — ^/cosa) 

 ou (C — v)^ valeur réelle seule considérée par la théorie F. Elle diffère 

 donc de la vitesse de l'énergie (C) par (— v) vitesse de recul des ondes par 

 rapport à l'énergie newtonienne. Deux ondulations de sens opposés dif- 

 fèrent de vitesse de 2^^ sur le même chemin optique lié au champ. 



La loi précédente a été vérifiée à 2 pour lob près en réalisant, dans un 

 système en état de rotation uniforme, l'enregistrement photographique des 

 franges dues à Tinterférence de deux ondulations de sens opposés qui cou- 



