SÉANCE DU lo NOVEMBRE I919. 847 



Parmi les grandeurs que doit faire connaître cette théorie figure en 

 premier lieu l'intensité du courant qui sort de la voie en ses différents 

 points. 



En pratique, les pertes de courant peuvent être regardées comme pro- 

 portionnelles aux potentiels de la voie, ces potentiels étant comptés à partir 

 de celui du sol pris dans son état naturel. 



La connaissance de ces pertes ou de ces potentiels se ramène dès lors à la 

 résolution d'équations différentielles linéaires. 



Toutefois, si l'on emploie les procédés de calcul ordinaires, on se trouve 

 conduit à des calculs particulièrement laborieux et à des formules qui se 

 prêtent mal aux applications. 



Pour éviter ces difficultés, il convient d'adopter des procédés de calcul 

 un peu différents et de recourir à un large emploi des tracés graphiques. 



Au lieu de rechercher l'état électrique des portions successives de la voie 

 qui sont séparées par les tramways ou par les points d'aboutissement des 

 feeders de retour, on opère de la manière suivante : 



1° On recherche les états électriques élémentaires de la voie tout entière 

 dus à l'action combinés du sol et de chacun des centres électriques, tram- 

 ways ou feeders, considérés séparément ; 



2° On fait la somme de ces états électriques élémentaires. 



Par cette méthode on arrive promptement pour une voie quelconque à 

 avoir une représentation complète et claire, non seulement de son état de 

 régime correspondant à une position quelconque des tramways, mais aussi 

 de Vétat de régime moyen correspondant à un parcours complet des 

 tramways. 



C'est ce dernier élément d'ailleurs qu'il convient de considérer en pre- 

 mier lieu ; ce serait même le seul à faire entrer en ligne de compte si les 

 phénomènes d'électrolyse étaient exactement réversibles. 



Quel que soit du reste l'état électrique, momentané ou moyen, que l'on 

 considère, il est commode, pour simplifier les écritures, de prendre comme 

 unité de longueur la longueur caractéristique X que l'expérience fera con- 

 naître et qui, théoriquement, se trouve définie dans la relation 



X = 



1 

 Pi H- Ko,. 



dans laquelle c représente la résistance de la voie par unité de longueur 

 (unité arbitraire), p, sa résistance d'isolement et K le coefficient qui donne 



