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la valeur du courant de perte g en fonction de la résistivité du sol p^ et de 

 son potentiel an contact de la voie u' à l'aide de l'équation 



a' 



Dans ces conditions, si l'on appelle u le potentiel intérieur de la voie en 

 un point quelconque X situé à des distances x et x' de ses extrémités, y le 

 courant venant d'un centre extérieur et arrivant au point Z situé à des dis- 

 tances :: et ^' des extrémités de la voie, L la longueur de cette voie, et si 

 l'on pose 



Jrrp}./, 



le potentiel en X est donné par les formules 

 cosh^ J- 



L'état élémentaire visé plus haut, défini par le potentiel de la voie, est 

 représenté par deux arcs opposés de cosinusoïdes hyperboliques se rejoi- 

 gnant au point où se trouve le tramway ou bien au point d'attaque du 

 feeder. 



On peut ainsi, par la simple superposition d'un certain nombre de dia- 

 grammes de cette sorte, arriver à représenter graphiquement l'état élec- 

 trique d'une voie quelconque, portant un nombre de tramways et de feeders 

 également quelconque. 



Parmi les résultats qu'on peut obtenir par cette méthode, on indiquera 

 les deux suivants qui comportent de nombreuses applications. 



i" Dans le cas d'une voie reliée à l'usine par une de ses extrémités, la 

 densité du courant de perte, prise en valeur absolue, atteint à chaque 

 instant son maximum absolu à cette extrémité; elle présente ensuite un 

 maximum secondaire au point occupé par le tramway. 



Si l'on considère ensuite l'eVa^ moyen correspondant à un parcours complet, 

 la densité du courant de perte atteint son maximum absolu à l'usine même 

 et elle présente en même temps à l'extrémité opposée de la voie un maxi- 

 mum secondaire. Pour les voies courtes, le premier maximum est environ 

 le double du second ; mais pour des voies plus longues, la différence s'accen- 

 tue et le point neutre moyen se rapproche de l'usine. Quant aux variations 

 de la densité en un point donné, elles peuvent atteindre une amplitude 



