SÉANCE DU 24 NOVEMBRE 1919. g.'p 



c'est-à-dire que la tangenle doit être moins inclinée sur l'honzontale que la 

 droite représentant Rq, contrairement à la condition obtenue pour la 

 résistance négative d'un arc chantant. 



Je me propose de montrer dans ce qui suit, par un calcul approximatif, 

 comment l'amplitude des oscillations est nulle quand la condition d'amor- 

 rage est strictement réalisée et comment la valeur plus forte qu'elle prend 

 quand on augmente le couplage M est limitée par la courbure de la courbe 

 statique. 



Si, dans le régime oscillatoire superposé au régime statique, on appelle i 

 l'intensité du courant de plaque à l'instant /, i^ cl i. les intensités corres- 

 pondantes dans les branches de self-induction L et de capacité C^ ayant les 

 résistances/-, et;*, respectivement, // la tension oscillante entre les bornes 

 des circuits dérivés, le régime oscillant est caractérisé par les trois 

 équations 



( I ) /■, + i, :r: i; ( 2 ) y, i^ + I,. '^^ = " ] ( 3 ) /•, i, -^ -, A', . 



,di 



En substituant (i) dans (3) et en dérivant deux fois, l'équation (3) 

 devient 



Comme je l'ai expliqué, le terme /•, i\ dédouble la caractéristique d'oscil- 

 lation en la transformant en une boucle (|ui s'en éloigne peu; pour les 

 approximations (pic Ton va faire, on est en droit de considérer /•, /, comme 

 une correction très petite par rapport aux termes en L -^ et ~ i iiclf^ ce qui 



permet de résoudre {-i) par un dévelo[)pemcnt en série en fonction des puis- 

 sances croissantes de ;•, , sous la forme 





"—'y U(U-i- 'j-I j (Il i mil — 



*- Il *y' n *J i\ 



En substituant (^5) dans (^j) et en dérivant pour éliminer l'intégrale, on 

 obtient 



^''^ 7w -- L 7/7^ -' i^cE - -jy) Tu- U:^"^ ''■ 777^ ^ c 777^ == °- 



En appelant M la valeur absolue (positive) du coefficient d'induction 



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