C)62 ACADÉMIE DES SCiENCES. 



fournie par la diffraction des rayons X, m'a conduit à la valeur yo — -f- o, 3. 



Au lieu de cette valeur, le deuxième membre de (i') est, dans le cas du 

 quartz, constant pour toutes les longueurs d'onde, de l'infra-rouge à l'ultra- 

 violet, et égal à — o,oi,45. 



Le rapport entre les deux termes est presque ci;al à — i. 



Dans tous les cas précédents, i! semble que la biréfringence provienne de 

 la différence petite de deux termes relativement grands et dont le rapport 

 doit s'écarter peu de — i . 



Cela peut s'expliquer de la manière suivante. Supposcrs les molécules 

 polarisées même en l'absence de tout champ extérieur. Dans ces conditions, 

 désignons par l'indice S les grandeurs relatives à la polarisation spontanée. 

 Nous aurons 



d'où 



It^z = -^ic p% =: - t: ( I + y^) pi , 





Ces deux équations retranchées Tune de l'autre, en tenant compte de la 

 relation entre les y, donnent 



I / I 1 



'h- 



Si les coefficients quasi élastiques de l'électron étaient les mêmes pour la 

 polarisation spontanée et la polarisation provoquée par les ondes, la biré- 

 fringence serait nulle. Us sont seulement voisins l'un de l'autre. Le 

 deuxième membre de (i') qui donne la biréfringence est donc petit, comme 

 étant égal à la différence de deu.v termes peu différents l'un de l'autre. 



SPECTROSCOPIE. — Sur le spectre de rayons X du tungstène. 

 Note de M. M. de Broglie, présentée par M. Bouty. 



Divers auteurs, notamment Siegbahn et Overn, ont publié des résultats 

 expérimentaux détaillés sur le spectre du tungstène, un des plus complè- 

 tement connus aujourd'hui, parce que ce métal constitue l'anticathode des 

 tubes Goolidge, et des tubes à afflux cathodique les plus employés; je 

 voudrais ajouter quelques observations qui ressortent de l'étude d'un assez 

 grand nombre de clichés spectraux. 



