II42 ACADÉMIE DES SCIENCES. 



Pour la simplicité des formules, nousavons dû substituer aux fonctions a 

 et 3 les deux fonctions équivalentes F et <2 définies par les relations ( ' ) 



U) 1 



(5) 



Pour la même raison, il sera commode de renjplacer la fonction o par 

 une autre qui sera l'exposant n lui-même, considéré comme fonction de la 

 température, en sorte que les fonctions ç et n restent reliées par la rela- 

 tion (2). 



Dans ces conditions, quand les fonctions /z, V et a de la température 

 réduite t sont supposées connues, la plupart des formules tirées de Téqua- 

 tion (i), et applicables à l'état de saturation, conservent les formes que 

 nous leur avons trouvées jusqu'ici. 



La tension réduite de vapeur saturée II = ^ est encore donnée par le 



système des deux équations (- ) 



(6) iï = T"+--, ^■ — T"+'r. 



X 



Les volumes moléculaires du corps saturé à l'état de vapeur et à l'état 

 liquide restent soumis aux formules C) 



(8) 



8P,. T"+i^ ' •^''~ SP 

 RT^ œ , . RT 



8 



rp;,^;i^(^'+/0-^g|r;r(« + r2). 



Seulement, dans ces trois formules, n est à considérer comme une fonc- 

 tion de la température t. 



La formule qui donne la chaleur de vaporisation L est, seule, légèrement 

 modifiée, et devient C) 



r 1 '^" '^ I 



(9) là^^y^-yA ''-" 'L^^!!— 



(') Coinplcs rendus, l. l()G, 1918, p. 44;, «t L. ÎG8, 1919, p. 714. 

 (■-) Comptes rendus, t. 168, 1918, p. 67. 

 (^) Comptes rendus, t. 168, 1919, p. 7i4- 



(^) Le lecteur arrivera facilement à la formule (9) en portant les moditicalions 

 nécessaires ;i la déuioiislration donnée dans notre Note des Comptes rendus, t. 168, 



