SÉANCE DU 29 DÉCEMBRE I919. l38l 



rieure à Tadmittance disponible rr- du circuit oscillant. Ici, au contraire, 

 nous considérerons l'énergie dépensée dans le circuit oscillant sous la 

 forme Rai-, et l'équation de condition rapportée aux énergies devient 

 alors R/-<//i ou -' > R. Mais tant que les oscillations sont d'amplitude 

 infinitésimale, la condition d'amorçage est la même. , 



2. Cas cVime force èlcclroniotrice e oscillatoire agissant sur la grille. — 

 Prenons même montage de la lampe et du circuit oscillant, mais appli- 

 quons la force éiectromotrice extérieure e en série dans le circuit filament- 

 grille. On supposera que la grille est assez négative pour que le régime 

 moyen P se trouve dans une région de l'épure où les caractéristiques sta- 

 tiques sont parallèles (//«•. i); on sait en effet que, quand le potentiel de 

 grille devient franchement inférieur à zéro, tout abaissement de la valeur 

 constante de ce potentiel déplace simplemeijt la caractéristique parallèle- 

 ment à elle-même suivant l'axe des U sans changer sensiblement sa forme; 

 c'est-à-dire que l'on a, en appelant U le potentiel de plaque et V le potentiel 

 de grille : I = F(U -h ^-V). Supposons toujours que la lampe est alimentée 

 par une force électromotrice E à travers une résistance R, et que la varia- 

 tion de la dilférence de potentiel variable u est mesurée aux bornes de la 

 lampe. L'introduction de la force électromotrice alternative oscillante e 

 dans la grille déplace le point régime autour du point P sur la droite EP, 

 et l'amplitude de l'oscillation est déterminée par l'intervalle entre les deux 

 courbes parallèles à la caractéristique statique, et qui correspondent respec- 

 tivement à des potentiels de grille égaux à V + e et V — <", par exemple, 

 l'oscillation de courant H'H" correspond à une oscillation de potentiel de 

 grille entre les courbes statiques C et C", correspondant respectivement 

 à V -h c constant et à V — £ constant sur la grille. 



Pour passer aux caractéristiques d'oscillation, nous avons ici à anamor- 

 phoser non plus seulement la caractéristique qui passe par le point P, mais 

 tout le réseau des caractéristiques correspondant à des potentiels de grille 

 différents. 



(^ette anamorphose du réseau complet (au moins de la région voisine 

 de P) est très facile dans le cas considéré ici, où l'excitation en retour 

 donne lieu à une variation de la tension de grille de la forme v = hi. En 

 effet, la fonction 



I = F (1 , V H- e -r ^0 ~ F (U, ^ 4- bi + e), 



et par conséquent toute courbe statique telle que C se transforme par 



