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changer de signe et en empêcher le contact. Cette conception 

 étendue à un système de points matériels constituera un corps 

 poreux. 



11 résulte de cette définition que, si nous considérons deux 

 masses M et m, la droite r qui les joint pourra être regardée 



(fig. 1) comme étant la somme 



i > 1 — i de trois longueurs, savoir : 



* r o * — MN — mn = r et N« lon- 



~ -* gueur complémentaire de r. 



Supposons maintenant un 

 rayon vecteur Mm couché sur un axe XX' quelconque, la 

 masse M étant fixe sur cet axe; imprimons à ce rayon vecteur 

 un mouvement virtuel angulaire w, et imaginons (tig. 2) une 



r 



FiG. 4. 



seconde masse m' = m placée originairement en m et assujettie 

 à se mouvoir sur XX' d'un mouvement identique à celui du 

 glissement de m sur son rayon vecteur, ledit mouvement étant 

 dû à la seule action de la force mutuelle cherchée : cp(r). 



D'après cette hypothèse, Mm et Mm' devront être constam- 

 ment superposables dans toutes leurs parties, c'est-à-dire, 

 quelle que soit la valeur de l'angle w, condition qui sera 

 remplie si pm' = ?*o et donne l'équation : 



Mm cos » -+- pm' = Mw ■+- nm = Mm 



ou 



r cos « -*- r «= r, 

 soit 



r(\ — cos«) = r . (I) 



