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;•() représente donc numériquement la valeur de Faction de 

 l'unité de masse sur l'unité de masse à l'unité de distance, 

 laquelle, dans le système des unités absolues C. G. S., est égale, 

 ainsi qu'on le sait, à 6,7 X 10~ 8 dynes. 



Pour interpréter cette quantité en longueur, il suffira de 

 rétablir les unités qui ont disparu dans le calcul (*) et de poser 

 l'équation suivante : 



r o X i dyne = <>,7 X I0~ 8 dynes X 1 centimètre, 



d'où 



r = 6"'\7 X I0- 8 = 6 M,, \7 X 10" 7 . 



Cette distance d'équilibre, comme nous le verrons plus tard, 

 convient aux liquides à l'état parfait; pour avoir celle des 

 molécules composant l'air à 0° et à ,u ,76 et par suite celle de 

 tous les gaz à la même température et sous la même pression 

 (ainsi qu'il résultera de la discussion de la formule), il suffit 

 de se rappeler que la densité de l'air à l'état liquide est à peu 

 près égale à celle de l'eau et que, par suite, à l'état gazeux, il 

 occupe un volume sept cent soixante-treize fois plus grand. 

 On aura donc, en appelant rj cette distance : 



r' = / 1^773 = G ,a "yl X I0- 6 , 



valeur de même ordre, mais double de celle trouvée par 

 Clausius (3 mm x 10~ 6 ). 



Qu'il nous soit toutefois permis de faire remarquer qu'elle a 

 l'avantage d'être indépendante de l'hypothèse de la cinétique 

 des gaz, qui admet implicitement la constance du coefficient a 



(*) Voyez Note sur l'homonomie. Congrès de la Société des ingénieurs 

 civils de France, décembre 1896, déposé à la bibliothèque de l'Académie 

 royale de Belgique. 



