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Nous aurons pour l'action totale de la file de molécules sur 

 la molécule M, suivant la direction OX, 



Ul [vr, 2\ kk\ Mm /rr \ 



' r \2x 5 W r x 3 \ 4 / 



formule identique, aux constantes près, à la formule générale. 

 Si maintenant nous considérons dans l'espace un plan 

 parallèle au plan ZOY, sur lequel serait placée une série de files 

 équidistantes parallèles à OZ, et si nous cherchons la projec- 

 tion sur OX de l'action des molécules contenues dans ce plan 

 sur une molécule M placée à l'origine des coordonnées, nous 

 pourrons, d'après la formule ci-dessus, remplacer toutes ces 

 files de molécules par des molécules équidistantes, appartenant 

 à la trace du plan considéré sur le plan XOY. Il est évident 

 qu'en appliquant un calcul identique au calcul précédent, on 

 obtiendra pour l'action totale du plan dans la direction OX 



lk\ /^r. 4\ MIMml** 



f*~(r) = Mm- -- -1= 4. _ ,- — 



r„ \ 4 x ar/ r a \1() 



formule encore identique, aux constantes près, à la formule 

 générale. 



On pourra donc remplacer l'action totale d'une série de 

 plans parallèles au premier (soit celle d'un solide) par celle 

 d'une file OX de molécules également équidistantes. 



Pour effectuer ce calcul dans le cas de files composées de 

 masses inégales m et m' , il suffit de remarquer qu'on ne peut 

 annuler ni M ni m dans la formule générale sans annuler la 

 fonction elle-même. Celle-ci définit donc les corps par le produit 

 de deux masses et par la représentation des forces attractives et 

 répulsives qui s'exercent entre elles ; par conséquent, toute file 

 de molécules d'un corps ayant des dimensions déterminées, 

 devra contenir un nombre pair de ces masses élémentaires : si 

 ces dernières sont alternées et si la file commence par une 

 masse m, elle se terminera nécessairement par une masse m'. 

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