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des corps, ainsi qu'on l'a du reste observé pour l'eau, la fonte 

 de 1er, le bismuth, l'antimoine, etc. Ce nouvel état d'équilibre 

 se traduit, ainsi que nous l'avons vu, par un déplacement de 

 l'axe des x ifig. 7). 



Des remarques analogues peuvent s'appliquer aux atomes 

 quand ils sont arrivés au point Q. Dans ce cas, les différen- 

 tielles secondes sont encore toutes deux de signes contraires, 

 les plus grandes étant dirigées du point Q vers la gauche (fig. 7). 

 Par suite, l'extension se produit dans les micromes dualisés 

 jusqu'à ce que la distance commune aux micromes (dualisés 

 ou non) soit devenue égale à J r . 



On observera donc encore la production de chaleur latente 

 et un changement d'axe (fig. 7). 



En résumé, tout se passe comme si les atomes ou micromes 

 dualisés changeaient brusquement de dimensions en changeant 

 d'état, sans que l'on puisse rien conclure de général sur le 

 volume occupé par le corps après cette modification. 



Comme corollaire, on pourra, en vertu de la conséquence VII, 

 représenter les volumes moléculaires, au point de vue de leur 

 action, par la formule 



v = kr 9 , (22) 



k étant proportionnel aux nombres 0.73, 1, 1.47, suivant qu'il 

 s'agit des corps à l'état solide, liquide ou gazeux. Bien que 

 tout se passe comme si ces volumes étaient invariables entre 

 ces changements d'état, on pourra tenir compte, au point de 

 vue atomique, des forces élastiques qui agissent sur l'ensemble 

 du système matériel en posant % = /[<p(r)], et, par suite, on 

 aura 



Vi== =kr {i -+- Az). (22 big ) 



DUAL1SATION DES MICROMES. 



La conséquence IV s'applique au résultat final d'un nombre 

 infini de micromes placés en ligne droite à gauche d'un 

 micromem" (fig. 5>, mais il faut remarquer que la contraction 



