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était devenu liquide, et nous sommes en présence des phéno- 

 mènes de dissolution. 



c) Sollicités par une force supérieure, les micromes M et m 

 ne peuvent rester unis à leurs homologues. Il se formera donc 

 un nouveau corps défini par la formule 



Çô{r) = — Mm — — 



celle des deux premiers étant 



Ml r o — r kk\ r 



fi[r) = — M- — — et ?2 (r) = — nr — 



La courbe (p 3 (r) étant complètement différente des deux 

 premières, donnera des coefficients d'élasticité, des chaleurs 

 latentes, des densités et par suite des aspects différents. Nous 

 serons en présence d'une combinaison chimique. 



On peut remarquer que, dans ces trois cas, il se dégagera ou 

 s'absorbera un certain travail donné par une construction 

 analogue à celle de la figure 5\ 



Nous allons les examiner successivement. 



6. Actions de contact. — La conséquence V montrant que 

 l'action attractive est sensiblement la même pour une file de 

 molécules dont le nombre varie de 40 à l'oo , tout se passe 

 comme si la force capillaire était indépendante de l'épaisseur 

 des corps. Il s'ensuit que l'on obtient, ipso facto, l'intégrale n 

 de Laplace, représentant cette force capillaire « qui décroît 

 avec une extrême rapidité et devient insensible quand la diffé- 

 rence fa (qui représente la couche extérieure du corps solide 

 agissant sur le liquide) devient sensible ». (Voyez Laplace, 

 Capillarité. ) 



On retrouve donc ainsi toutes les formules de la capillarité 

 établies par ce géomètre. 



