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 avec les deux corps 



4K5 r -r IK* .r, 



?| (r) = — M- 7— et ?t (r)=- 



i) 



quand on avait à la fois 



(a) — V Mm > — Y„ -4- f et (6) - Y Mm > Y m , + P \ 



En conséquence, si la valeur de z ou celk- de tp' vient à 

 inverser une de ces inégalités, la combinaison chimique sera 

 détruite, il y aura dissociation. Si Ton opère en vase clos et si, 

 par suite de ce phénomène, il se dégage des gaz, leurs tensions 

 s'ajouteront aux forces z et z' et pourront ramener les inéga- 

 lités inversées à une des valeurs (a) ou (b). Ce sera la tension 

 de dissociation. 



On voit que dans les combinaisons chimiques, et sans qu'il 

 soit besoin de construire les courbes, l'équilibre existera quand 

 l'ordonnée Y' Mm = — Y MM , représentant la force répulsive exis- 

 tant entre la molécule intégrante M et sa voisine m, sera égale 

 à Y M i -+- \ mi augmentés ou diminués des forces extérieures 

 <p et ©'. On aura donc l'équation suivante pour le travail 

 dégagé T : 



£Y Mm -£Y MÎ -£y mt -*- 6(f>+ ?') +T = 0. (-25) 



Or £Y' Mm = — BY B- ayant une valeur finie (conséquence IV), 

 on ne pourra obtenir un nombre infini de combinaisons du 

 corps M 2 avec le corps m'\ et le maximum N sera donné par 

 l'équation 



Ey;. = N(6Y«.-*-6 y -»)i 



N étant un nombre entier (loi des proportions multiples). 



Le travail T étant indépendant du temps, conserve sa valeur 

 quelle que soit la lenteur ou la rapidité de la combinaison. 



