49 ) 



et d'intégrer deux fois en faisant partir les origines de r -§ pour 

 éliminer les deux constantes. On a ainsi 



r -ê«si ,r ~ rJ,(Sr - rJ - 



(24) 



T est donc indépendant de m et représenté par les ordonnées 

 d'une parabole divergente(fig. 9) 

 qui se confond avec une seconde 

 parabole cubique 



T* = ar'% 



quand r devient négligeable 

 par rapport à r. On trouve, en 

 effet, pourr = 100r :a = 2.03, 

 et pour r = oo : a = 2. 



On peut remarquer l'analogie 

 de cette loi avec la troisième 

 loi de Kepler. 



Fie 9. 



10. Acoustique. — Si nous prenons la formule (19) comptée 

 à partir de ~ 



4KI 



tr = M , 



et que nous la divisions par <p(r), nous aurons l'expression de 

 cette vitesse en fonction de la force élastique, soit 



4KS M 2r - r 



M li 2 Mm r -^ 



d'où 



M* =, 



? (r) (2r — r )r 

 m{r — r) 



Tome LVIII 



(25) 



