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transversales et longitudinales pouvant être ramenées par une 

 rotation convenable du cristal dans deux plans perpendicu- 

 laires, on obtiendra deux rayons de lumière et de chaleur 

 polarisés. 



Ayant trouvé précédemment (p. 32) les lois de Mariotte et 

 de Gay-Lussac, toutes les formules de la thermodynamique 

 découlent naturellement de cp(r), avec cette variante que le zéro 

 absolu ne correspond pas avec l'évanouissement du volume de 

 la matière, mais bien avec son maximum de contraction. Il est 

 évident qu'au point de vue des résultats pratiques de l'appli- 

 cation des formules, cela n'a aucune importance, puisqu'on ne 

 considère que des différences entre les températures absolues. 



Nous avons déjà vu l'explication fournie par la formule 

 relativement aux chaleurs latentes; examinons maintenant les 

 chaleurs spécifiques. 



Chaleurs spécifiques. — Remarquons que dire que la 

 température d'un corps a été élevée de 1°, c'est dire que les 

 molécules composant l'unité de volume de ce corps ont reçu, 

 par l'intermédiaire de la chaleur, un travail équivalent à celui 

 nécessaire pour augmenter d'une quantité constante (a) l'unité 

 de volume d'un gaz simple quelconque à la pression P . 



Cette définition n'est en réalité que celle du thermomètre à 

 gaz, le seul appareil qui mesure exactement les températures 

 par suite de la constance de la valeur de a (p. 32). 



On a donc, en appelant y cette quantité et E l'équivalent 

 mécanique de la chaleur, 



yE = aP , d'où y = constante. 



Si p est le poids atomique d'un corps, V son volume appa- 

 rent, kr {\ -+- \z) son volume moléculaire élastique (22 bis ), on 

 aura, en appelant u le poids de l'unité de volume apparent, 



kr (\ -+- àz) 



V^P Tr » 



