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en divisant y par ce poids, le quotient donnera la quantité de 

 chaleur nécessaire pour élever l'unité de poids de 4°, soit la 

 chaleur spécifique C. 



r v 



C = , 



pkr„{\ -+- àz) 



d'Où 



rV 



»C = 



r At (I -+- Az) 



Remarquons maintenant que, à l'état de liquidité parfaite, 

 toutes les molécules sont à une distance r . Si donc nous appe- 

 lons Vj le volume réel correspondant, le même pour tous les 

 corps (puisque r est constant), la température mesurée entre 

 les changements d'état, 8 le coefficient cubique de dilatation ou 

 de contraction à partir de l'état parfait de liquidité, on pourra 

 écrire 



V = t? 4 (l -♦-/*. dô), 



ce qui donne 



pC = Lii l -, (26) 



kr {\ -*- Az) 



ou, en réunissant les constantes, 



A 1 -+- />. dô 

 pC=T' , \ • (27) 



En faisant, dans cette formule, \z = 0, puis 8 = 0, on 

 retrouve la loi de Dulong ainsi modifiée et étendue. 



Le produit des poids atomiques des corps simples par leur 

 chaleur spécifique est un nombre constant pour chaque état des 

 corps. 



Ce nombre est inversement proportionnel à A, c'est-à-dire 

 à 0.73, 4, 4.47, suivant qu'il s'agit de l'état solide au zéro 

 absolu, de l'état liquide parfait ou de l'état gazeux (page 36). 



Si on prend la moyenne de k pour les solides et les 

 liquides (0.865), ce qui correspond à peu près aux expériences 



