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rieur d'un corps d'un volume V soumis à une pression uni- 

 forme extérieure p est égale à IpV. En vertu de l'élasticité 

 supposée parfaite de l'éther ambiant et de la transmission à 

 distance, deux corps dont les éthéries intérieures du second 

 seront les f de celles du premier, devront vibrer synchronique- 

 ment, et si le premier est soumis à un courant électrique, 

 l'autre, ipso facto, y sera également soumis. 



D'autre part, d'après les équations (22 et 22 bis ), on peut 

 supposer que le nombre de molécules peut être approximati- 

 vement le même par unité de volume pour deux corps solides 

 pris à la même température et sous la même pression. Il suit 

 de là que, pour ces deux corps, les éthéries seront propor- 

 tionnelles aux masses par unité de volume, c'est-à-dire aux 

 densités o et A. Pour qu'il y ait synchronisme entre les varia- 

 tions de leurs éthéries, il suffira donc que l'équation suivante 

 soit satisfaite : 



5 



d'où 



2 



Or, si l'on prend pour 8 la densité du fer, 7.8, seul métal 

 actuellement reconnu comme magnétique, d'après les expé- 



équation qui, intégrée par parties, donne 



1 1 1 ,. 



- mv- — - f(r).r /?'(*') x r x dr. 



Dans le cas d'une pression uniforme p sur la surface limite d'un corps 

 de volume V, on a : cp'(r) = 0. puisque o{r) = p et. par suite : 



1 a 1 



5 mv 9 ta - f{r)r, 



ou, en faisant la somme S 2 pour tout un système de points matériels pris 

 deux à deux : 



i v^ir 2 = [ - I, ? [r) x r = | pV C Q. F. D. 



