DES IMAGES EN GÉNÉRAL. 2S'J 



rayons parallèles , séparés du rayon parallèle à Taxe par une 

 même distance , qui tombent avec lui sur la lentille, tous ces 

 rayons se couperont au point commun i , qu'on nomme le 

 foyer de la lentille. La distance du foyer des rayons parallèles 

 à la lentille dépend du pouvoir réfringent de la substance 

 dont celle-ci est formée , et de la convexité de ses deux fa- 

 ces; il doit être d'autant plus rapproché que , toutes choses 

 égales d'ailleurs, les deux faces sont plus convexes. 



Si les rayons viennent du foyer de la lentille, ils éprouvent, 

 en traversant celle-ci, une réfraction telle qu'après leur émer- 

 gence ils prennent une direction parallèle les uns aux autres. 

 De ce théorème et du précédent , il suit déjà que quand les 

 rayons lumineux proviennent d'un point qui est plus éloigné 

 de la lentille que le foyer , mais sans se trouver toutefois 

 à une distance infinie, ils ne peuvent arriver à se réunir ni au 

 foyer de la lentille , ni à une distance infinie. Leur point de 

 réunion est alors placé entre le foyer et l'éloignement infini ; 

 plus le point lumineux est voisin du foyer, plus le point de 

 réunion des rayons est éloigné au-delà de la lentille, et plus ils 

 se rapprochent du parallélisme; plus, au contraire, le point 

 lumineux est distant du foyer, plus la distance du point de 

 réunion des rayons diminue, jusqu'à ce qu'enfin, quand la dis- 

 tance du point lumineux est devenue infinie et les rayons 

 parallèles , la réunion de ceux-ci tombe au foyer de la len- 

 tille. 



Fig. 13. 



Soit a le point radieux placé à une distance de la lentille 

 AB plus grande que son foyer, le rayon parallèle à l'axer /> 

 traversera saas subir de rélractioa : a c sera brisé deux fois, ù 



