290 DES CONDITIONS PHYSIQUES 



la distance focale de l'image pour chaque distance du poim 



ap 

 radieux. De la dernière équation il suit que a zn 



On trouve donc la distance focale de l'image d'un point ra- 

 dieux en divisant le produit de la distance de l'objet à la len- 

 tille et du foyer principal de cette dernière par la différence 

 de l'une à l'autre. 



Si la paroi qui reçoit l'image ne se trouve pas à la distance 

 focale , au lieu de la représentation du point radieux , on a 

 celle d'un cercle de dispersion, ou d'un segment de cône lu- 

 mineux, et le résultat sera le même, que la paroi destinée à re- 

 cevoir l'image soit située en avant ou en arrière du foyer. 

 Bans le premier cas, les rayons du cône lumineux ne se sont 

 point encore réunis, et dans le second les rayons, après s'être 

 réunis, se sont écartés de nouveau en forme de cône. 



Jusqu'ici la réfraction des lentilles n'a été examinée que 

 dans le cas où l'objet est un point radieux. Mais si cet objet 

 a de l'étendue, et si ses points radieux sont situés sur un plan 

 perpendiculaire au prolongement dé Taxe de la lentille, leur 

 image se trouve également projetée sur un plan , mais en sens 

 inverse. Soit «p l'objet, le cône lumineux parti de a est amené 

 Fig. 14. en a par la ré- 



fraction, celui 

 qui part de p 

 l'est également 

 en b, et tous les 



autres le sont dans le même ordre. L'image représente 1 objet 

 .renversé ; le haut se trouve en bas , le bas en haut , la droite 

 à gauche , la gauche à droite , mais la situation relative des 

 diverses parties demeure absolument la même. Le rayon mé- 

 dian du cône lumineux aa et Z>ê s'appelle le rayon principal , 

 parce qu'il ne change pas , ou presque pas , comme le rayon 

 d'un point lumineux qui est parallèle à Taxe de la lentille. Les 

 î^utres rayons du cône convergent vers lui après la réfraction, 



