DES IMAGES EN GÉNÉRAL. 3l5 



L'explication de ce phénomène est facile à donner d'après 

 la théorie de l'ondulation. La lumière rouge n'est point dé- 

 truite au point d ; là coïncident des rayons d'égale longueur 

 de cette lumière , qui ont parcouru un nombre égal d'ondes 

 depuis a jusqu'à d ; les rayons qui coïncident en e ^ f^ g , ont 

 des longueurs inégales , et ils ont parcouru un nombre inégal 

 d'ondes jusqu'à leur rencontre. Tous ces rayons interférens 

 d'inégale longueur, ou se détruisent , ou se renforcent. La 

 différence de longueur des rayons qui coïncident en e peut 

 être plus petite ou plus grande que la largeur d'une onde de 

 la lumière rouge, laquelle onde se compose d'une partie con- 

 densée et d'une partie raréfiée. Si un rayon a parcouru jusqu'à e 

 une onde entière de plus que l'autre pour arriver au même point, 

 les deux ondes ne se troublent point, d'après les lois qui régis- 

 sent tout mouvement ondulatoire , car la partie condensée de 

 l'onde d'un ra^oh tombe en e sur la partie raréfiée de l'onde 

 d'un autre rayon, ou la partie condensée de l'un sur la partie 

 raréfiée de l'onde de l'autre , c'est-à-dire l'intumescence de 

 l'une sur celle de l'autre, et la dépression de l'une sur celle de 

 Fig. 22. l'autre, comme dans la figure ci- 



Y/^^^^^^^s^^ /^^^^^s\ //contre. Il ne peut résulter de là 



qu'un renforcement du rayon 

 réfléchi par le plan, puisque les 

 intumescences et les dépressions 

 des ondes se couvrent. La même 

 chose arrivera si la différence des nombres des deux ondes 

 est de trois , quatre , cinq , six ondes entières ; car, dans ce 

 cas, les intumescences coïncideront toujours avec les intu- 

 mescences, et les dépressions avec les dépressions. Si, au 

 contraire , l'un des rayons qui arrivent ensemble à un point 

 n'a fait que la moitié d'une onde entière de plus que l'autre , 

 ou si la dépression de l'un coïncide avec la moitié condensée 

 ou l'intumescence de l'autre, comme dans la figure ci- 



