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e inlegiando : 



ix-\-c=y ; 



c es una conslante arbitraria, que ha de determinarse de mo- 

 do que subsisla la igualdad en el punlo de observaoion, don- 

 Aq X Q y son ambas iguales a +1. Esta condicion da c=l— t; 

 de donde resulla luego por regia general : 



(3) ix-\-\—i=^y. 



Si se construye geometricamente esta ecuacion , tomando las 



presiones — 6 a? para abscisas, y las densidades —ay para 



ordenadas, represenla una linea recta, inclinada al eje de las 

 presiones un angulo / tal que 



tang. I=zi. 



Segun la ascension de Gay-Lussac y las medidas barome- 

 tricas de MM. de Humboldt y Boussingault , esa relacion 

 rectilinea es en efecto la que se advierte existente en la 

 atmosfera real cuando se sube mas arriba de las capas 

 de aire agitadas habitualmente por los accidentes meteo- 

 rologicos; y hasta el valor del angulo / que se deduce 

 de estas observaciones difiere muy poco del que asigna la 

 hipotesis de Bessel a los valores correspondientes de la cons- 

 lante /, como lo probare con mimeros muy en breve. 



En el limite superior de la atmosfera, donde debe ser 

 nula la presion x , la ecuacion (3) senala a la densidad un 

 valor final u, que es 



u=l—i ; 



en la hipotesis de Bessel , i es 1 : resultando por tanto 



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M=— =0,0349423 (l+e/,). 

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